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dL x drV J_ dV x dT 
dt fa » 2 dt ~~ dt 
Darüber, ob wir berechtigt sind, die ganze Gleichung gerade 
auf die durch (22) dargestellte Art zu spalten, bleiben wir aller- 
dings einigermassen in Ungewissheit. Für transversal magnetisirte 
Flächen (Scheiben), welche wir in bekannter Weise durch Strom- 
curven ersetzen können, ist dies offenbar erlaubt; auf die Zulässig- 
keit des allgemeinen Falls können wir durch Induction schliessen. 
Die beiden ersten Gleichungen (22) sagen uns bekanntes; na- 
mentlich zeigen sie, welches der Antheil der Wechselwirkung von 
Strom und Magnet an der ponderomotorischen Arbeit, und welches 
die im Stromkreise inducirte elektromotorische Kraft ist. Die letzte 
Gleichung belehrt uns, welcher Theil der ganzen Änderung der 
elektrodynamischen Potentials*) die Änderung der inneren Energie 
des Magnets veranlasst. 
Wir können die letzte Gleichung auch so umformen, dass sie 
auf der rechten Seite nur die Wärmeänderungen enthält, wodurch 
die Analogie mit dem früheren Falle noch mehr hervortritt. Wir 
dV 
bringen auf die linke Seite und setzen. 
(23) l-V 0 =z±V 2 + T>. 
Dann können wir in (22) und (17) V 0 statt F 2 schreiben; 
~ V 0 ist jetzt, anstatt F 2 die eigene Energie des Magne- 
ten. Sie ist jedoch nicht mehr durch (18) definirt, sondern durch 
(23), dh. die gesammte Energie des Magneten setzt sich 
zusammen : 
*) Ich sage hier absichtlich elektrodynamisches statt elektromagne- 
tisches Potential, um die Analogie mit dem vorhergehenden Falle fest- 
zuhalten und um nicht das Zeichen ändern zu müssen. Gewöhnlich pflegt 
man dem Potential der Wechselwirkung zwischen Strömen und Magneten 
das entgegengesetzte Zeichen zu geben; für die so bezeichnete Grösse 
könnte der zweite Name: elektromagnetisches oder bloss magne- 
tisches Potential behalten werden. Übereinstimmung im Gebrauche 
des Wortes Potential habe ich nicht finden können, halte mich daher au 
die von Clau siu s vorgeschlagene Bezeichnungsweise auch im vorliegenden 
Falle (s. Anm. p. 6). 
