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(H 2 ) EJ = J*R + J^. 
Diese Gleichung ist zwar richtig, vorausgesetzt, dass man 
unter dV die ganze während dt stattgefundene Änderung von V, 
nicht etwa nur den aus der Lagenänderung resultirenden Theil d r Y 
versteht; sie ist jedoch nicht vollständig. Die vollständige Gleichung 
ergibt sich, insoferne man von der Selbstwirkung des Stromes und 
des Magnets, sowie von der Wirkung äusserer Kräfte absieht, durch 
Addition der Gleichungen (22) nachdem man die mittlere mit J 
multiplicirt, und L } , V t , V 2 weggelassen hat: 
dV dJ _ J2p ,dT , n ,dT> 
EJ - J ďt^ V ďt- JE + -dí+ Q +-dt 
oder wegen: dT _ d r V 
W ~~ ~dt 
(H ;) EJ- * (JV) = j. S + J*g+Q + *£. 
Es fehlt also in Helmholtz's Gleichung wieder linker Hand 
die Änderung des gesammten elektrodynamischen Potentials, rechter 
Hand die im Magnet erzeugte innere Energie. 
Unter den wichtigeren Werken, welche Helmholtz's Betrachtungs- 
weise reproduciren , seien MaxwelFs Treatise on Electricity and 
Magnetism (I. Aufl. 1873, II. Aufl. 1881) und G. Wiedemanns: Die 
Lehre vom Galvanismus und Elektromagnetismus; (II. Aufl. 1874) 
hervorgehoben. Maxwell wiederholt fast in gleichen Worten und 
unter Anwendung derselben Formel (H) die Betrachtungsweise Helm- 
holtz's (1. c. Nr. 544) *). 
Wiedemann stellt die Sache etwas anders dar, aber auch in 
seine Betrachtungweise hat sich ein Versehen eingeschlichen, so dass 
er zu demselben Eesultate gelangt wie Helmholtz. Er sagt (1. c. 
Nr. 1158. 1159): „Werden ebenso zwei unveränderliche Stromesleiter 
A v und A 2 bewegt, in denen die electromotorischen Kräfte E l und 
E 2 thätig sind, so induciren sie gegenseitig in einander Ströme. Wir 
wollen annehmen, dass die Änderungen der Intensität in ihnen durch 
die Induction so klein sind, dass die dabei in ihnen inducirten Extra- 
ströme zu vernachlässigen sind. 
Die Intensität der Ströme in ihnen mit Ausschluss der Indu- 
ctionsströme sei J t und J 2 , mit denselben i t und i 2 \ ihr Potential 
*) Dasselbe gilt von der Übersetzung des MaxwelPschen Werkes von Dr. B. 
Weinstein (1883). 
