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aufeinander in einer bestimmten Lage, wenn beide von einem Strome 
Eins durchflössen gedacht werden, sei gleich V; ihre Widerstände 
seien R v und R 2 . Dann ergibt sich die in beiden in der Zeit dt 
erzeugte Nebenarbeit, welche der bei der Bewegung der Leiter ver- 
brauchten Arbeit gleich ist: 
(W) R t (J t — i x ) «, dt + R 2 (J 2 — i 2 ) i 2 dt zz i x i 2 dt. 
Hier ist i t und i 2 den im vorliegenden Aufsatz mit J x und J 2 
bezeichneten Grössen aequivalent, und die in (W) mit J x und J 2 
bezeichneten Grössen durch: 
R^Jy zz E x R 2 J 2 — . E 2 
definirt. Man sieht sofort, dass nicht der Ausdruck linker Hand 
in (W) die erzeugte Nebenarbeit (erzeugte Nebenwärme) bedeutet, 
sondern vielmehr der mit entgegengesetztem Zeichen genommene 
Ausdruck : 
i l R L dt -f i \ R 2 dt — E x i x dt — E 2 i 2 dt 
indem die positiven Glieder desselben die wirklich erzeugte, die ne- 
gativen die im Falle der Abwesenheit von Inductionswirkungen erzeugte 
Wärme darstellen, der Unterschied beider also den Gewinn im Falle 
der Induction ist. 
Auch ist das nicht alle erzeugte Nebenarbeit, sondern nur der 
Theil, welcher auf Rechnung der elektromotorischen Kräfte fällt. Es 
ist noch die durch ponderomotorische Kräfte erzeugte Arbeit oder 
gewonnene lebendige Kraft hinzu zufügen, also die Grösse: 
Und die Summe dieser Grössen muss der von den elektrodyna- 
mischen Kräften gelieferten Arbeit: 
dL 2 d . . 17 
lü=-Tt <** F > 
gleich sein. Die verbesserte Gleichung (W) wird folglich lauten: 
(WO - R X {J X - i v ) i x dt - R 2 (J 2 - i 2 ) i 2 dt + i,i 2 ^dt = -d (iii 2 V) 
und wir sehen, dass bei Wiedemann wie bei Helmholtz die ganze 
Arbeit der elektrodynamischen Kräfte ausgefallen ist. 
In Nr. 1160 des oben citirten Werkes folgen einige weitere 
Entwicklungen, welche zwar auch nicht völlig einwurfsfrei sind 
(e und e x werden die inducirten elektromotorischen Kräfte genannt, 
kommen jedoch in den weiteren Formeln umgekehrt als die inneren 
