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42. 
Über die Spann ungstheorie der elektrostatischen Er- 
scheinungen vom Standtpunkte der Elasticitätstheorie. 
Vorgetragen von Prof. Dr. A. Seydler am 7. December 1883. 
I. 
In einem vorjährigen Aufsatze*) habe ich das Verhältniss der 
älteren Theorie der Elektrostatik, welche die Erscheinungen vom 
Standtpunkte der (dreidimensionalen) Kräfte auffasst, zur jüngeren 
Theorie Farad ay- Max wel Ts, welche (zweidimensionale) D r u c k e 
oder Spannungen zu Grunde legt, zu skizziren, namentlich aber 
nachzuweisen versucht, dass der Unterschied zwischen beiden nur 
ein formeller ist, ein Unterschied in der Auffassung, nicht in der 
Sache selbst. Auch wurde darauf hingewiesen, dass ein wesentlicher 
Gewinn von der neueren Auffassung hauptsächlich dann zu erwarten 
wäre, wenn die Spann ungsvertheilung im ganzen Räume durch die 
in einer oder mehreren Flächen gegebene Spannung unzweideutig- 
bestimmt würde, wie dies schon von Maxwell angedeutet, zugleich 
auch vorausgesetzt wurde, dass ein derartiger Vortheil wirklich existirt 
(Treatise, Nr. 105). Dies trifft nun im allgemeinen nicht zu; z. B. in 
dem Falle nicht, wenn dielektrische Medien mit elektrischen Ladungen 
behaftet sind. Dagegen trifft es zu, wenn derartige Ladungen nur an 
Leitern vorhanden sind, indem dann wirklich durch bestimmte Span- 
nungen an den Oberflächen der Leiter die Spannungsvertheilung im 
ganzen vom Dielektricum erfüllten Räume mitbedingt sind.**) 
*) Poznámky k Maxwellově mathematickému spracování Faradayovy theorie 
elektrické indukce (Sitz. Ber. 1882); vergl. auch Wiedemann's Bei- 
blätter, Bd. VII. S. 551. 
**) Die Möglichkeit einer solchen Bestimmung hängt ab vom Verschwinden der 
Kraftcomponenten hX } hY, hZ in den Grundgleichungen, welche das Gleich- 
gewicht eines gleichzeitig Spannungen und Kräften uuterworfenen Systems 
bedingen. Im obigen Falle ist h (die Dichte) überall im Dielektricum gleich 
Null. Es ist übrigens zu bemerken, dass in demselben Falle der älteren 
(Kraft-) Theorie gemäss die Potentialfunction der elektrischen Kräfte im 
ganzen Räume durch Flächenintegrale ausgedrückt ist ; daher bietet jene 
Theorie (mathematisch) eigentlich denselben Vortheil, wie die jüngere Span- 
nungstheorie, nämlich Bestimmung der Verhältnisse im ganzen Räume 
