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daher weiter für X x und Y y : 
(1) X x = Y„ = - I ^P= J ^Z i . 
Dagegen findet man für eine dielektrische, von parallelen ehenen 
Leitern begrenzte unendliche Platte für die zu den Grenzflächen senk- 
rechte Eichtling die constante elektrische Spannung: 
und für die Richtungen, welche den Grenzflächen parallel sind 
(2) p X x ~ Pyy —— fzz- 
Um diese Gleichungen mit den analogen Gleichungen (1) in 
Übereinstimmung zu bringen, müsste man die offenbar widersinnige 
Annahme machen: 
1 — L u — 
Es ist daher unmöglich, die elektrischen Spannungsverthei- 
lungen als elastische Spannungsvertheilungen in einem iso- 
tropen Medium aufzufassen; dagegen liegt es nahe, zu unter- 
suchen, ob eine solche Zurückführung auf die (mechanischen) Ela- 
sticitätserscheinungen durch die Annahme einer gewissen Anisotropie 
des als Träger der elektrischen Erscheinungen fungirenden Mediums 
(sei es die Materie selbst, im engeren Sinne des Wortes, oder irgend 
ein besonderes „Fluidum") ermöglicht wird. Ja man wird zu einer 
solchen Annahme durch eine nähere Betrachtung des vorliegenden 
Problems, etwa der beiden oben erwähnten Beispiele geradezu ge- 
drängt. 
Denken wir uns jene isotrope, ebene Platte einem senkrecht 
zu den beiden Grenzflächen wirkenden gleichmässigen Drucke aus- 
gesetzt; ihre Isotropie wird offenbar schon durch diesen Umstand 
gestört, indem in der Richtung des Druckes die Theilchen der Platte 
einander näher rücken, in den dazu senkrechten Richtungen dagegen 
ihre Entfernung nicht ändern.*) 
Die (strenge) Elasticitätstheorie hat sich allerdings bisher auf 
unendlich kleine Deformationen beschränkt, und für solche wird die 
*) Die bekannte Erscheinung der Doppelbrechung in gepressten Glasplatten 
bietet den unzweideutigsten Beweis für die Existenz einer solchen Aniso- 
tropie. Man vergleiche damit die in der neuesten Zeit eifrig untersuchten 
elektrooptischen Erscheinungen, denen Gordon eine eigene Abtheilung 
seines Physical Treatin on Electricity (unter dem Titel Electrooptics) 
widmet. 
