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"^l 7ť J p(p+r)Í 
1 n* — n 
und wenn wir, um uns auf den Scheitel der brechenden Fläche zu 
beziehen, p zz p — r, p' p' — r setzen, woraus 
= dp', d 1, = {p^^f • A = • ^T- ^ -^7 
^ ^ ' p V p' 7 p' y n' p J p' 
folgt, und die Reciproken p — , zř — , tt' zz ~- einführen, so 
geht diese Gleichung über in 
Ist sodann "iß' der Durchstosspunkt des gebrochenen Strals s 
mit der zweiten Bildebene P', so stellt P' zz ds die Grösse der 
Seitenabweichung im zweiten Bilde dar, und ^ ^' P' P' zr den 
Winkel, den diese Seitenabweichung mit y' oder der Parallelen zu y 
bildet. Aus den Beziehungen 
ergeben sich die Gleichungen 
^« = ^ (p' — ť') = -J. ^P' = ¥ ^ ^' 
Sin 
durch welche mit Zuhülfenahme des oben angegebenen Werthes von t 
die durch einmalige Brechung hervorgerufene Seitenabweichung im 
zweiten Bilde nach Grösse und Kichtung bestimmt ist. 
Die Abweichung in optischen Bildern, mit der wir uns hier aus- 
schliesslich beschäftigen, und die wir erhalten, wenn wir dem Falle 
der Centralstralen den Fall entgegensetzen, wo wir den absoluten 
Grössen (p, r) gegenüber die Grössen der 4*®° und höheren Ordnung, 
und den kleinen Grössen der ersten Ordnung (y, g) gegenüber die 
Grössen der 5*®" und höheren Ordnung unberücksichtigt lassen, nennen 
wir sphärische Abweichung erster Ordnung. 
14. Betrachten wir nun die Abweichung des Lichtstrais nach 
dem Durchgange durch das in Art. 1. beschriebene, n brechende 
Flächen in beliebigen Abständen enthaltende System. Wir nennen 
