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Man wird wohl nie dahin gelangen, Gläser von gleicher Vor- 
trefflichkeit herzustellen, allein die Natur selbst bietet uns in dem 
Bergkrystalle und dem Kalkspathe zwei Substanzen, die einen alle 
Gläser weit übertreffenden Grad von Durchsichtigkeit namentlich für 
violette und ultraviolette Strahlen besitzen. 
Um nun den Gang der Brechung verfolgen zu können, sei ahcd 
das Dispersionparallelepiped, hd die Trennungsfläche beider Medien 
u = und 60^, die beiden gleichen brechenden Winkel der Prismen 
adh und cbd^ 0 der Einfallspunkt des Strahles SS' auf der Trennungs- 
flächcj nn' das Einfallsloth, i der Einfallswinkel, hier offenbar gleich 
dem brechenden Winkel des Prisma's ald^ also 
i — u\ 1) 
ist nun der Brechungsindex für einen bestimmten Strahl, z. B. den 
violetten H im ersten Medium im zweiten aber m und n 
nach der Voraussetzung, so ist 
sin i m 
sinr ?i 
n . ^. 
sm r - — sin u. 3) 
m ^ 
da der Strahl zum Einfallslothe gebrochen wird. 
Für den mittleren Strahl B oder E ist aber m-znn nach Vor- 
aussetzung, dieser geht also ungebrochen durch das Parallelepiped 
durch und tritt, wenn er auf die Fläche ad senkrecht auffällt in der 
Richtung aS^/S, wieder senkrecht heraus. Es ist klar, dass so das 
Minimum des Lichtverlustes durch Reflexion und ein relatives Mi- 
nimum bezüglich der Absorption eintreten muss , da sämmtliche 
Strahlen nur wenig von der senkrechten Richtung abweichen. Bei 
Amici's und Jansen's Spectroscope ä Vision directe sind im Gegen- 
theile die Einfallswinkel sehr weit von der senkrechten Lage ab- 
weichend und die Dicke ist viel grösser, als jene der Schichte bre- 
chender Mittel im Dispersionsparallelepiped, das nur aus zwei Prismen 
besteht. Dennoch ist die Dispersion eine viel grössere, als bei den 
bisher bekannten Spektroskopen mit gerader Durchsicht, wie die 
nachfolgende Rechnung zeigt. 
Es sei mm' das Einfallsloth im Punkte o' der Hiuterfläche 6c, 
i' der Einfallswinkel, t' der Brechungswinkel, so ist 
sin i' — — sin 4) 
m ^ ^ 
i — u — r 5) 
sin r* — m sin (u — r). 6) 
