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Nun finden sich Flüssigkeiten, wie das Benzol, das Anethol und 
Mischungen dieser beiden absolut wasserhellen und bei weitem durch- 
sichtigeren Medien als das beste Glas, und dem Bergkrystalle und 
Kalkspathe darin kaum nachstehend, bei denen umgekehrt für rothe 
Strahlen der Brechungsindex m' kleiner ist als der Brechungs- 
index für Crownglas oder Bergkrystall, in Folge dessen wird der 
Strahl SO vom Einfallslothe nach 0^ gebrochen nach hin und 
hier nochmals beim Austritte aus der Hinterfläche nach 53 zu, so 
dass sich das Spektrum fächerförmig ausbreitet von bis S^. 
Sind nun ^' und r^^ wie oben die Einfalls- und Brechungs- 
winkel bei der zweiten Brechung, so bleibt die Kechnung dieselbe, 
nur ist der Winkel V z=.u — r negativ, also auch negativ zu 
zählen. 
Verlängert man die Kichtungen der gebrochenen Strahlen nach 
ihrem Austritte aus der hinteren Fläche 6c, bis sie die ursprüngliche 
Kichtung des Strahles SS' in g und g' schneiden, so sind die Winkel 
Q und ()' die Abweichungswinkel für violette und rothe Endstrahlen 
des Spektrums und daher die Länge des Spektrums im Winkel- 
maasse : 
9 - ^ + (>'. 
Da nun offenbar q =: r' und =: r^^ sind, so muss auch 
<p = r' -f- Tq'. 
Ein Beispiel wird am besten den Gang der Berechnung der 
Dispersion zeigen. 
Für Bergkrystall ordentliche Brechung, und für iinethol sind 
die Brechuugsexponenten die nachfolgenden: 
A z=. 1-5390 für Bergkrystall (w), und 1*5290 für Anethol. 
D =z 1-5442 1-5439 
H = 1-5582 = 1-5912 
dn =z 0 0192 dn' =z 0 0622 
Sonach ist die relative Zerstreuung des Anethol's 3-25mal grösser 
als des Bergkry Stalls. Nun ist für die Strahlen A und H: 
log 1-5390 =z 0-18724 log 1-5582 z= 0-19260 
log 1-5290 = 018441 log 1-5912 = 0-20170 
log = 0-00283 log ~ zu 9-99090 
log sin 60° zz 9-93753 log sin 60° zz 9 93753 
log sin zz 9*94036 log sin r = 9*92843 
= 60° 39' r = 58° 0' 
w — zz — 0° 39' — r zz 2° 0' 
' 27* 
