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log 1-5290 = 018441 log 1-5912 = 0*20170 
log sin 0^ 39^ — 8-020Q2n log si7i 2^ 0' =: 8-54282 
8-20443n log sin r' zu 8-74452 
^' = = — 0° 55' ^ — r' — 3" 11' 
g) == 4'' 6'. 
Die nachfolgende Tafel zeigt für dieses Dispersionsparallele- 
piped die rasche Zunahme der Dispersion mit dem brechenden 
Winkel der beiden Prismen: 
U (p U (p 
60** 4«6'-0 75« 8M3'-3 
65« 5«7'-4 80« 12«12'-6 
70« 6«24'-8 83« 16«33'-8 
Es ist aber selbst bei einem Winkel von 80« die Dicke der 
vom Lichtstrahle durchsetzten Schichte noch immer geringer, als 
jene eines Spektroskopes nach Jansen mit fünf Prismen, der Licht- 
verlust in Bergkrystall und Anethol ist aber nur desjenigen in 
Crown- und schwerem Flintglas, so dass man den Verlust allein 
durch Absorption auf etwa ^4 ^is Vs der besten bisherigen Spektro- 
skope annehmen kann. 
Der Lichtverlust durch Reflexion ist aber bei der senkrechten 
Incidenz und dem für mittlere Strahlen identischen Brechungsindex 
nahezu Null, sonach hat das Dispersions-Parallelepiped vor allen an- 
deren Spektroskopen mit gerader und schiefer Durchsicht eine enorme 
Lichtstärke voraus. 
Aber auch die Bilder der Frauenhof er'schen Linien sind in 
Folge der symmetrischen Gestalt der Prismen und der Compensation 
ihrer Flächenfehler an der Trennungstelle durch ihre nahezu gleiche 
Brechung, an den äusseren Flächen aber durch die entgegengesetzte 
Lage der Prismen sehr scharf, so dass ein solches Spektroskop auch 
aus diesem Grunde eine viel stärkere Vergrösserung verträgt, als 
alle anderen, wodurch es ebenfalls für die Astrophysik grosse Vor- 
theile bietet. 
Bei einem Winkel von etwa 83^2° tritt aber totale Reflexion 
der Strahlen des rothen Endes des Spektrums ein, wie die folgende 
Rechnung zeigt: 
log —j =z 0-00283 für den Strahl A. 
log sin Uq = 9-99717 
Wo = 83« 29'. 
