474 
woraus endlich folgt 
1= 1-63579 = 1-54181 
n', =z 1-64027 ,^Zf^ n, zu 154418 
= J^66073^ n, = ^55425^ 
0-02894 0-01244 
Berechnet man nun nach Cauchy's Formel den Brechungsindex 
für mittlere Strahlen D oder so ist bekanntlich 
Analog für andere Strahlen, daher ist die Dispersion: 
hieraus folgt: 
ng — n, _ Ig^ — l,^ _ \ lg ) u'^ " 1 
(^} 
daraus endlich 
,'2 
(rig — nc) —Tid — nc oder Ti^zr + (w^ — n^) y ^i _ ^ J 
Rechnet man nun die partiellen Dispersionsverhältnisse, so fin- 
det man 
1-64027 — 1-63579 448 
und 
I.544I8 1-54181 ~ 237 
1-66073 — 1-64027 2046 
1-930 
= 2032 
1-55425 — 1-54418 1*007 
also die mittlere Zerstreuung %^ = 1-981 mit einem Fehler zwi- 
schen — 0-0753 und +0-0277. 
Diese Divergenz kann aber bei Fiüssigkeitsmischungen sehr 
leicht durch Mischung zweier sehr verschieden qualitativ und quan- 
titativ zerstreuender Medien ganz ausgeglichen werden, am besten 
durch Versuche mit dem Zerstreuungsparallelepipede. 
Vergleicht man die mittleren Brechungsindexe des Bergkrystalls 
und Kalkspaths für die ordentliche Brechung, so ist für : 
Bergkrystall : w =l 1-54803, Kalkspath: = 1*66532, 
also sehr nahezu gleich dem mittleren Exponenten, den ein symme- 
trisches Endomersionsobjectiv erfordert. 
