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L'ECHO DU MONDE SAVAIVT. 
fermé, le courant en s'évanouissant donne naissance à ce 
courant de même direction dans le fil même qui sert à fer- 
mer. Si ce dernier est tourné en spirale, et qu'il contienne 
un mandrin de fer, il arrive qu'à l'ouverture du circuit le 
magnétisme, dont le ter s'était chargé pendant le temps que 
,e circuit était fermé, disparaît simultanément : la disparition 
du magnétisme peut être considérée comme une disparition 
des courants électriques. En s'évanouissant ils donnent 
naissance également à un courant de même direction dans 
le fil conducteur qui les entoure. Par suite de ces deux 
actions d'induction il se produit une forte étincelle, et les 
vives commotions que l'on observe au moment de l'ouver- 
ture du circuit. 
Cette explication, si exacte qu'elle soit, n'est cependant 
pas tout-à-fait complète ; car, comme en ouvrant les fils 
conducteurs il se produit dans chaque conducteur fermé 
voisin un courant de même sens que celui qui disparaît, il 
se développe aussi dans la section de la masse de fer, qui 
se trouve dans la spirale, des courants de même sens que 
ceux de la spirale. 
Ces courants en se développant rendent la masse de fer 
magnétique, et cela dans le même sens que lorsque le circuit 
était fermé. 
Ainsi à l'ouverture du circuit non seulement le magné- 
tisme disparaît, mais il s'en développe aussi d'autre part, 
et celui-ci enlève en partie l'action qu'exerçait le magné- 
tisme sur le fil conducteur. 
Si le développement du magnétisme à l'ouverture du 
circuit avait lieu avec la même intensité et la même vitesse 
que la disparition de celui développé sur le fer pendant 
la fermeture du circuit, les deux actions se détruiraient 
mutuellement, et le fer n'agirait plus par induction. Mais 
puisqu'il agit ainsi, il s'ensuit, ce qui d'ailleurs est évident, 
que le magnétisme par induction est plus faible que celui 
qui disparaît. En outre, il est clair que le fer agit par 
induction d'autant plus énergiquement, que le magnétisme 
xécemment développé est plus faible relativement à celui 
qui s'évanouit. L'intensité du premier relativement au se- 
cond reste constante dans le cas où le courant galvanique 
et le fil conducteur restent constants, pourvu qu'il n'existe 
pas d'obstacle au développement du courant électrique 
produit par induction dans le fer. Or, cet obstacle se pré- 
sente lorsqu'on emploie un faisceau de fils de fer au lieu 
d'une masse de fer plein; car la section d'un tel faisceau 
n'est pas un conducteur fermé, condition indispensable à 
la production d'un courant. C'est pour cela que le magné- 
tisme, développé par induction dans un faisceau de fils, 
est, relativement à l'autre, beaucoup plus faible que si le 
mandrin était massif, et c'est pour cela que l'action par 
induction que développe un faisceau de fils sur le fil du 
circuit est beaucoup plus énergique que celle produite 
par une masse de fer plein. 
G est de là que dépend essentiellement la plus faible ac- 
tion du fer plein. Mais, outre cela, l'action par induction 
du fil de circuit sur lui-même est aussi diminuée; car cha- 
que section de la barre forme un conducteur fermé voisin 
du fil de circuit, sur lequel conducteur le fil de circuit 
peut agir par induction, et c'est pour cela qu'il ne peut 
agir sur lui-même (1). 
Si au lieu d'un faisceau de fils on fait usage de tôle de 
fer tournée en spirale, dont la section ne forme pas un 
conducteur fermé sur lui-même, le développement du 
magnétisme s'y trouve empêché 5 c'est pourquoi les choses 
se passent comme avec le faisceau de fils de fer, et la spirale 
agit par induction avec plus d'intensité que le cylindre de 
fer plein. 
Mais lors même que le fer forme un conducteur fermé 
sur lui-même, comme cela a lieu, par exemple, dans le cas 
où l'on fait usage d'un tube de fer, il paraît encore néces- 
saire que ce conducteur ait une certaine masse pour qu'il 
ne présente pas d'obstacle à la formation d'un courant par 
induction. M. Sturgeon (2) a déjà remarqué, et je l'ai con- 
staté, que les commotions aiigmentent également, lorsqu'au 
^ (i' Rfrliercliei expérimentales de Faraday, § loga. 
(2) Annals of Electricily, vol. 1,1)350481. 
cylindre de fer plein on substitue un tube creux de ferblanc 
mince et de même diamètre que celui du cylindre massif. 
Si l'on remplace le cylindre par un canon de fusil de 
même longueur et de même diamètre, les connnotions de- 
viennent plus faibles, et généralement elles diminuent d'ë» 
nergie si l'on augmente la masse de cette sorte de cylindre 
creux. Cette action d'un tube de fer me paraît provenir de 
ce que la section ne fournit pas une masse assez considé- 
rable pour la production d'un courant par induction ; il 
est donc un obstacle à son développement. Cet obstacle 
devient évidemment plus puissant lorsque le tube est très 
mince, que lorsqu'il est plus épais en métal : voilà pourquoi 
le magnétisme, développé par induction sur le tube mince, 
est, relativement à celui qu'il possède pendant que le cir- 
cuit est fermé, beaucoup moindre que celui qui se déve- 
loppe dans un tube plus épais; et voilà aussi pourquoi l'ac- 
tion par induction du tube mince sur le fil conducteur est 
plus énergique que celle d'un tube épais, du moins tant 
que le tube mince représente encore une certaine masse 
de métal. J'ai fendu ces tubes suivant leur longueur. Les 
commotions ont acquis une augmentation d'énergie très 
notable; elle était cependant moindre pour le tube mince 
de fer-blanc que pour celui plus épais d'un canon de fusil. 
La section de tubes ainsi fendus ne présente plus de con- 
ducteur fermé ; c'est pour cela qi:e l'interi uplion du circuit 
ne peut pas y développer autant de magnétisme que s'il 
n'était pas fendu. Vodà pourquoi un tube fendu produit 
une action plus forte qu'un tube non fendu. 
Or, s'explique pourquoi le tube plus épais a une action 
par intiùction plus énergique que le mince, en considéiant 
que le premier a plus de masse qre le second, et qu'ainsi il 
avait plus de magnétisme pendant que le circuit était fermé, 
[La fin au prochain numéro) . 
CHIMIE, 
lO'otice sur quelques amalgames , par M. A. Damour. 
{Analyse des mines. — i ' livraison 1839.) 
La méthode le plus généralement employée pour obtenir 
les amalgames consiste à mettre en contact avec le mercure, 
à une température plus ou moins élevée, chacun des diffé- 
rents métaux divisé convenablement. Ce mode ne pouvant 
réussir vis-à-vis de certains métaux doués d'une très faible 
affinité pour le mercure, j'ai voulu rechercher si l'électro- 
chimie ne fournirait pas quelques ressources à cet effet. 
Le moyen dont je me suis servi avec succès peut se for- 
muler ainsi : , . i i ' i> 
1° Unir préalablement le mercure a un métal doue d une 
grande affinité pour l'oxigène, et pouvant ainsi jouer le 
rôle d'élément électro-positif. 
2° Mettre l'alliage obtenu en contact avec une dissolu- 
tion neutre ou ammoniacale du métal à combiner avec le 
mercure. , . . i i 
On conçoit facilement ce qui doit résulter de cette opé- 
ration • le métal électro - positif devient le pôle où se ren- 
dent l'oxi-ène et l'acide de la dissolution; tandis que 
1 hydrocrène et les particules du métal mis à nu se portent 
au pôle négatif. Ce métal se trouve ainsi dans les conditions 
les plus favorables pour s'aUier au mercure qui représente 
ici le pôle négatif. 
Le zinc me paraissant réunir le mieux les avantages que 
ce procédé exige, je l'ai choisi de préférence pour 1 unir 
au mercure et pour employer ensuite ce compose a 1 usage 
mentionné ci-dessus. Je vais dire quelques mots sur cet 
alliage. 
Amalgame de zinc. 
Le zinc s'unît au mercure avec une grande facilité : il 
suffit de mettre ces deux métaux en contact , a une tem- 
pérature un peu inférieure à celle de lebu ht.on du mer-, 
cure, pour ^ne l'alliage soit complet. A la température, 
ordinaire, l'imalgame^ formé de six parties de mercu e 
contre un'ede zinc se présenteavec les caractères suivants ! 
il est solide, grenu et se laisse écraser sous le m^^^i^^nu b.. 
coideur est le blanc d'élain clair. Il se conserve dans laii| 
