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I/F.OlO nr MONDE SAVANT. 
châteaux Jeleiulus par l ai t et par la nature qui leur servaient 
au besoin de retraites inexpugnables, ces véritables Cosaques 
de 1 époque se rendirent également, dans ces temps de dés- 
ordre et d'anarchie, l'eiïroi du noble et du vilain, pillant 
tour à tour le châtelain et le manant, et n'épargnant pas 
davantage le bourgeois et l'habitant des villes.... La soif de 
la rapine et le désir de lever de grosses contributions sur 
les populations sans défense ou qui n'étaient pas en force 
suffisante pour se mettre à l'abri d'un coup de main, les 
portaient à attaquer les cités comme les donjons féodaux, 
tantôt par la violence, tantôt par la surprise et la tra- 
hison. » 
La première origine de ce fléau dans le Quercy se rat- 
tache à l'époque de la guerre que les fougueux et rebelles 
enfants du vieil Henri II, roi d'Angleterre, y firent à leur 
père et au comte de Toulouse, Raymond V, dans les der- 
nières années du xii* siècle, et particulièrement le fils aîné 
de ce roi Henri le Jeune, au court mantel. Ce prince, pour 
satisfaire la cupidité de ses soldats, leur livra à discrétion, 
en l'année 1 182, les trésors des riches églises de Fisreac et 
deRocamadour,et assista lui-même au pillage. Le mal devint 
plus grand encore sous le roi Jean et son fils Charles V, 
son successeur. Les sdldats, réunis en compagnies sous les 
maîtres qu'ils s'étaient donnés, y vivaient à discrétion aux 
dépens des victimes de leurs spoliations. 
En 1372, la ville de Figeac lut surprise et rançonnée par 
deux de ces capitaines, Bertucal d'Albret (ou Bertrand le 
Bret), et Bernard de La Salle. Ils forcèrent les habitants à 
prêter serment de fidélité au roi d Angleterre. Jean, fils du 
comte d'Armagnac et de Rouergue, fit proposer aux deux 
chefs de l'évacuer moyennant une somme convenue. Les 
capitaines anglais y consentirent moyennant 120,000 fr. 
d'or que les trois états du Quercy, du Rouergue et des mar- 
ches de l'Auvergne (la Haute-Auvergne) s'engagèrent de 
payer, ayant été convoqués à cet effet par Jean d'Armagnac ; 
promesse qui fut exécutée le 3 août 1373. Les habitants de 
Figeac, délivrés des exigences de leurs avides vainqueurs, 
n'en étaient pas moins embarrassés du serment qu'on les 
avait forcés de prêter à Edouard III. Peu au courant des 
théories modernes sur l'élasticité du serment politique, ils 
se croyaient sérieusement engagés, et ils demandèrent au 
pape d'en être déliés. Le pape n hésita pas à faire droit à 
leur requête, et les Figeaçois redevinrent les fidèles sujets 
d'esprit et de fait des rois français. 
Les capitaines anglais possédaient un très-grand nombre 
de châteaux du Quercy; et quelques-uns dans leur con- 
struction ou leur nom attestent le passage de ces bandes 
qui se recrutaient sans cesse de ce que les contrées qu'elles 
mettaient à contribution offraient d'hommes dépravés. 
Charles V, dans les dernières années de son règne, et en- 
suite Charles VI, les firent attaquer, mais sans de grands 
succès. Après des luttes fréquentes avec les troupes royales 
ou celles des comtes d'Armagnac, le triomphe des bandes 
anglaises parut trop constant pour laisser l'espérance de les 
chasser par la force. Le comte d'Armagnac réunit à Rodez, 
en i38i,les députés du Gevaudan, du Quercy et de la 
haute Auvergne et les chefs anglais, et là il fut convenu, 
dans un traité honteux, qu'on donnerait aux compagnies la 
somme de 200,000 fr. représentant plus de 5 millions d'au- 
jourd'hui. 
Le Quercy parut reprendre de l'énergie et du courage 
lorsque les compagnies anglaises eurent disparu de son sol; 
et s'il eut encore à redouter les Anglais, il soutint la lutte 
engagée contre eux et leur domination impérative avec 
calme et persévérance, jusqu'au jour où, après trois siècles 
de sanglantes divisions et de combats acharnés entre la 
France et l'Angleterre dont nos belles provinces furent la 
cause et le théâtre, l'épée victorieuse de Charles VII enleva 
pour jamais aux héritiers de Henri II la dot de la trop fa- 
meuse Alienor ou Eliénor d'Aquitaine en 1432. 
Nous nous bornons à rappeler en somme les faits nom- 
breux que rapporte M. de Crazannes; les détails doivent 
être lus dans le Mémoire lui même. Nous renvoyons aussi à 
l'auteur pour la troisième dissertation relative à la voie ro- 
maine (jui conduisait de Tolosd ( Toulouse) à Dn'una (Ca-, 
hors). Faute de pouvoir leur placer une carte sous les yeux; 
nos lecteurs suivraient difficilement la suite des maiisionas 
et des niulationes qu'il fautlrait parcourir. 
COURS SCIENTIFIQUES. 
COURS DK MÉCANIQUE PHYSIQUE Eï EXPÉRIMENTALE. 
M. PonCKLET, (A la Faculté des sciences. ) 
i8*.ina!yse. 
Des mamenls et des forces parallèles . 
On appelle momenl d'une force, par rapport à un point, le 
produit de cette force par la perpendiculaire abaissée de ce 
point sur la direction de cette force : ce moment équivaut, 
conime on voit, au double de l'aire du trianj^le qui aurait pour 
base la droite qui représente la force, et pour soimnet le point 
en question. 
Le principe des jvitesses virtuelles et ce. que nous avons dit 
précédemment de la composition et de la décomposition des 
forces, sullisent pour démontrer, à l'aide de quelques considé- 
rations géométriques, que si deux forces sont appliquées en un 
mcine point, le moment de leurs résullanle, par rapport à un point 
quelconque de leur plan, est égal à la somme des moments des com- 
posantes par rapport au même point. Ce point prend le nom de 
centre des moments, et les perpendiculaires abaissées de ce centre 
sur les directions des diverses forces que l'on considère sont les 
bras de levier de ces forces. 
• Le théorème précédent s'élend sans peine à un nombre quel- 
conque de forces situées dans uu même plan, et appliquées à 
un même point. 
Dans le cas de l'équilibre, il faut que le moment de la résul- 
tante soit nul. S'il n'y a aucun point fixe dans le système, le 
produit de la résultante par son bras de levier devant être nul 
quel que soit ce bras de levier, il.faut que la résultante elle- 
même soit nulle. S'il y a un point fixe dans le système, il faut qu'en 
prenant ce point pour 'centre des moments, le moment de la 
ré:,ultante soit nul; or, il suffit pour cela que cette résultante 
passe par le point fixe; car alors son bras de levier est nul, et 
par suite son moment se réduit à zéro. Et l'on conçoit en elîet 
qu'il y ait équilibre dans çe cas, puisque l'efiet de la résaltaute 
se trouve détruit par la résistance du point fixe. 
Le théorème qui précède peut encore s'appliquer à un nom- 
bre quelconque de forces situées dans un même plan et appli- 
qués en des points différents supposés liés invariablement entre 
eux ; car dans un pareil système, si l'on considère deux forces 
en particulier, on peut toujours supposer que leur point d'ap- 
plication soit transporté au point de concours de leur direction, 
pourvu que ce point soit s upposé lié invariablement aux premiers. 
Le théorème aura lieu pour ces deux forces ainsi transportées; si 
l'on répète le même raisonnement à l'égard de leur résultante 
et d'une troisième force, le théorème subsistera encore ; eh 
sorte que de proche en proche on l'étendra à tout le système. 
La condition de l'invariabilité du système de points auquel 
sont appliquées les forces est tout à fait indispensable; car si 
cette invariabilité n'avait 'pas lieu, il ne serait plus permis de 
transporter une force en un point quelconque de sa direction, 
sans troubler les relations réciproques du système. Dans la na- 
ture, cette invariabilité n'existe jamais complètement, du moins 
dans les premiers instants de l'application des forces; mais nous 
avons déjà fait remarquer que lorsque les corps .ont atteint la 
limite de déformation que ces forces leur font subir, sans qu'il 
en soit résulté de rupture, le système peut être considéré comme 
invariable. 
On peut encore parvenir au théorème des moments en se fon- 
dant sur le théorème de Chasles dont nous avons donné l'é- 
noncé. Nous regrettons que cette considération ingénieuse nç 
puisse trouver place ici. 
Le théorème des moments conduit presque immédiatement 
à la composition des forces parallèles; il suffit d'appliquer ce 
théorème eu prenant alternativement pour centre des mo- 
ments les points d'application de ces forces ; en combinant les 
relations perticulières ainsi obtenues avec la relation générale 
que donne le théorème quand le centre des moments est quel- 
conque, on arrive à ces conséquences connues, que la résultante 
de deux forces pàrallèles est elle-même parallèle à ces forces, 
égale à leur somme, et que sa direction coupe la ligne de jonc- 
tion de leurs points d'application en parties réciproquement 
proportionnelles à ces forces. 
Il est bon de remarquer que dans le cas particiilier où les 
