LECHO DC MONDE SAVANT. 
moyens adoptés par ce physicien, l'emploi du thermo- 
multiplicateur; mais les expériences faites à l'aide de cet 
instrument sont délicates, longues, et difficiles à exécuter 
en présence d'une assemblée nombreuse. M. Melloni décrit 
de la manière suivante un appareil simple et peu coûteux, 
qui semble réunir toutes les conditions nécessaires pour 
démontrer rigoureusement dans un cours public la loi du 
décroissement de la chaleur, en raison inverse du carré de 
la distance à la source. 
Soit un thermomètre différentieljordinaire d'assez fortes 
dimensions, portant un écran intermédiaire, afin que l'ac- 
tion calorifique qui agit sur l'une des boules ne s'exerce 
pas en même temps sur l'autre. Appelons A et B ces deux 
boules; supposons l'instrument fixé sur un pied, de ma- 
nière à pouvoir tourner autour d'un axe vertical situé à 
égale distance des deux branches ascendantes. 
Que l'on prenne deux vases cubiques en métal, dont l'un 
ait une dimension double de celle de l'autre; supposons, 
par exemple, que l'arête du premier cube soit de 5 pouces 
et celle du second de lo pouces. Plaçons un vase de chaque 
côté du thermomètre différentiel, de manière que les 
centres de leurs faces se trouvent à la hauteur des boules et 
à des distances proportionnelles à leurs grandeurs, c'est-à- 
direquesi le vasedontl'arètea 5 pouces est éloigné d'un pied, 
par exemple, de la boule A, celui dont l'arêtea lo pouces soit 
éloigné de 2 pieds de la boule B. Maintenant imaginons les 
deux vases remplis d'eau maintenue en ébuUition au moyen 
de deux petites lampes placées en dessous, entièrement ca- 
chées du côté des boules thermométriques par de doubles 
ou triples écrans en métal; imaginons, de plus, les deux 
parois latérales des vases tournées vers ces boules, cou- 
vertes de noir de fumée. Le rayonnement de chaque paroi 
n'agira que sur la boule adjacente, puisque les boules sont 
séparées par un écran. Ce rayonnement sera proportionnel 
à la surface de la paroi, c'est-à-dire que la paroi qui regarde 
la boule B verserait, à distance égale, quatre fois plus de 
chaleur sur cette boule que la paroi qui regarde la boule A 
n'en verse sur celle-ci, puisque ces parois sont dans le rap- 
port du carré de i au carré de 2. D'un autre côté, si la loi 
du décroissement a effectivement lieu en raison inverse du 
carré de la distance, la boule A recevrait, à surface égale, 
quatre fois plus de clialeur que la boule B, puisque ces dis- 
tances ont été prises dans le rapport de i à 2. Il en résulte 
que l'augmentation de surface sera exactement compensée 
par l'augmentation de distance, et que, si la loi en question 
est vraie, l'instrument devra rester stationnaire. Or, c'est ce 
qui arrive, en effet. Et si l'on vient à intercepter le rayon- 
nement de l'une des deux sources, on voit ausshôt l'index 
du thermomètre marcher sous l'influence de l'autre. 
Il n'est pas inutile d'avertir que, si les deux boules du 
thermomètre différentiel ne sont pas parfaitement iden- 
tiques, on aperçoit un petit mouvement dans l'index, lors 
même qu'aucune des deux sources n'est interceptée. Mais, 
pour montrer que cet effet n'est dû qu'à une légère diffé- 
rence dans la constitution des deux boules, il suffit de faire 
tourner l'instrument autour de son axe, de manière à sub- 
stituer l'une des boules à l'autre, et réciproquement. On 
voit alors l'index revenir sur lui-même, atteindre sa posi- 
tion initiale, et la dépasser en sens contraire d'une quantité 
égale à sa première déviation. Il est évident que s'il y avait 
une différence entre l'intensité des deux rayonnements, elle 
se ferait sentir chaque fois dans le même sens ; et, puisque 
la déviation a lieu en sens opposé dans les deux cas, elle ne 
peut provenir que d'une différence entre la sensibilité des 
deux parties du thermoscope. 
M. Melloni fait remarquer, en terminant, que l'égalité 
parfaite des effets qui se produisent successivement sur le 
même cùie du thermomètie dans l'expérience du retourne- 
ment denve de ce que, malgré la diversité des distances 
parcourues, les rayons de chaleur parviennent dans les 
deux cas avec des directions identiques sur chaque point de 
la surface de la boule tournée vers la source d'où ils émanent. 
Cette identité n'a plus lieu lorsqu'on veut constater la loi 
du décroissement en employant une seule et même source 
dont on fait varier la distance, Voilà sans doute une des 
renient 
causes principales qui ne permettent point d'obtenir alors 
des résultats comparables ; les expériences de ce genre ne 
peuvent jamais réussir. Les auteurs qui ont indiqué ce pro- 
cédé comme un moyen aisé de vérifier la loi en question 
n'avaient sans doute en vue que de faciliter, par une hypo- 
thèse, l'instruction de leurs élèves. (^BihLuniç». de Genève.) 
Sur l'action des corps intermédiaires dans le développa 
de U électricité par influence ; par M. Faraday . 
M. Faraday vient de lire à la Société royale de Londres 
un Mémoire du plus haut intérêt sur l'action des corps in- 
termédiaires dans le développement de l'électricité par in- 
fluence. 
Le but de l'auteur est de démontrer que ce développement 
n'a lieu que par l'intermédiaire des corps placés entre le 
corps électrisé et celui qui est soumis à l'influence du pre- 
mier. 
Les preuves principales sont tirées des différences obser- 
vées dans ce phénomène dans les mêmes circonstances, sui- 
vant la natuie des corps placés entre le corps électrisé et 
celui qui reçoit l'action inductive. Ainsi la gomme laque, le 
verre, l'air, etc., agissent différemment à cet égard. La 
gomme laque, par exemple, facilite mieux que l'air le déve- 
loppement de l'électricité par influence, dans le rapport de 
2 à 1, le flint-glass dans le rapport de i,j6 à i, le soufre 
dans le rapport de 2,24 à i. M. Faraday donne à ces nom- 
bres le nom de capacité spécifique d'induction des corps aux- 
quels ils se rapportent. 
Les résultats que l'auteur a obtenus en se servant de li- 
quides, tels que l'essence de térébenlliine et l'huile de na- 
phte, comme corps interposés, ne lui ont pas paru encore 
assez décisifs pour qu'il en pût tirer quelque conséquence. 
Quant aux gaz, il en a soumis à l'expérience un très-grand 
nombre en faisant varier leur densité, leur température, leur 
degré d'humidité, etc. 11 a constamment trouvé que, quelle 
que fût leur nature, leur pression, leur température, leur 
humidité, il n'y avait entre eux aucune différence sous le 
rapport de leur facilité à laisser passer 1 influence électriqu c. 
Ce serait une propriété de plus commune à tous les fluides 
élastiques. 
L'épaisseur du corps sur lequel le développement de l'é- 
lectricité par influence s'opère, est sans action sur ce déve- 
loppement ; ainsi on trouve sur une feuille d'or battu expo- 
sée à 1 action à dislance d'un corps électrisé, l'une des faces 
positive et l'autre négative. Mais l'épaisseur du corps inter- 
posé exerce au contraire une grande influence sur la quau- 
lité d'électricité développée. 
M. Faraday, après avoir démontré que l'action par laquelle 
un corps électrisé en électrisé un autre à distance sans rien 
perdre de sa propre électricité, a lieu par la polarisation de 
la série des molécules successives du milieu isolantinterposé, 
examine ce qui se passe dans la décharge en vertu de laquelle 
les forces électriques opposées se neutialisent d'une manière 
subite et quelquefois violente. Il étudie les degrés par les- 
quels on peut passer des corps les plus isolants aux corps 
les plus conducteurs, et il arrive à conclure que l'induction 
et la conductibilité, non-seulement dépendent des mèaies 
principes, mais sont de même nature et ne diffèrent que par 
le degré de conductibilité des corps interposés. Les métaux 
mêmes ne sont pas des conducteurs parfaits, surtout si la 
charge électrique est faible; tandis que la gomme laque, le 
verre et le soufre peuvent retenir des charges d'une grande 
intensité. Les gaz paiaissent avoir un pouvoir isolant par- 
fait, et les effets qu'on peut attribuer à leur conductibilité 
ne dépendent que de la propriété qu'ont leurs pro[)res molé- 
cules, ou les petites particules do poussière qui sont mélan- 
gées avec eux, de se mouvoir quand elles sont chargées d'e- 
Icctricilé, et de transporter ainsi cet agent. C est à leur état 
physique, et en particulier à la grande distance qui sépare 
leurs parlicides, que les gaz semblent devoir cette propriété 
isolante. 
Une forme particulière sous laquelle se présente la de- 
charge electriijue. est \' clectrolysation, c'est-à dire la dé- 
charge qui a lieu à travers un corps susceptible d être dé- 
