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dass die Grösse p sehr wenig geeignet ist, die speci- 
fische Magnetisirbarkeit eines Stoffes zu char akter isiren; 
da für die Kugel der Einfluss der Stoffbeschaffenheit 
beinahe verschivindet gegen den Einfluss der Gestalt. 
Es lässt sich beweisen, dass dieses überhaupt für jeden 
Körper gilt, dessen Dimensionen nach allen Bichtungen 
von derselben Ordnung sind*). Um die Magnetisirung 
so gestalteter Körper mit genügender Genauigkeit a pri- 
ori zu berechnen, ist schon eine grobe Schätzung des 
Cöefficienten h ausreichend. Die Magnetisirungsfunc- 
tionen solcher Körper, durch Versuche ermittelt, wer- 
den stets eine viel kleinere Veränderlichkeit zeigen, als 
die Magnetisirungsfunction eines dünnen Stabes oder 
Ringes, einer dünnen Platte oder Schale, und können 
nahezu als constant betrachtet werden. Wenn wir aber, 
von einem solchen constanten Mittelwerth ausgehend, 
die Magnetisirung irgend einesKörpers der letzt-genannten 
Kathegorie zu berechnen versuchen, so können wir zu 
sehr ungenauen Resultaten kommen. Rei den Körpern, 
deren eine oder zwei Dimensionen sehr Mein sind 
gegen die dritte, wird nämlich die tangentiale Compo- 
nente des magnetischen Moments bei derselben Schei- 
dungskraft mit k proportional wachsen **). Der Einfluss der 
*) Vergl. MaxweWs Treatise, vol. 2, chapt. V, pp. 56 — 67; z. B. 
„When x is a large positive quantity, the magnetization depends 
principally on the form of the body, and is almost independent on 
the precise value of x, except in the case of a longitudinal force 
acting on an ovoid so elongated", etc. (p.. 66) Wir setzen hier im- 
mer voraus, dass die Magnetisirung eine cße'ichmäss'ige ist. 
**) Strenger genommen, proportional mit | , wo e eine mit 
den Querdimensionen verschwindende Zahl ist und der Werth von k 
sich nicht auf die ganze tangentiale Scheiduugskraft T bezieht. 
