wir erhalten dieselben Grössen (nur in der dritten De- 
cimale variirend), gleichviel ob h = 20,000 Fuss, oder das 
Doppelte beträgt; die Tendenz der Lufttheilchen zu bei- 
den Seiten des Äequators (in der intertropischen Zone) 
zu der besagten SO und NO Deviation ist demnach 
nicht nur den höchsten Schichten des Äntipassats, son- 
dern auch den minder hohen eigen. 
In unserer Rechnung nahmen wir die Bewegung des 
Äntipassats von A nach B an der Erdoberfläche an. 
Wenn man aber auch dieselbe auf 30,000' Höhe annimmt, 
so dass man in unserer Formel austatt B — 20,000,000. 
die Grösse B' = 20,030,000 setzt, und damit den Win- 
kel g- berechnet, so bekommt man für fast das- 
* V ( o) 
selbe Resultat; so z. B. ergiebt sich für 9 = 20° die 
Grösse 2,7 — also genau dieselbe Grösse wie zuvor, 
, wie es nicht anders zu erwarten war, da bei grösse- 
rem Halbmesser die Differenz der Rotationsgeschwindig- 
keit verschiedener Parallele unweit des Äequators noch 
I kleiner wird. 
Fasst man das Zuvorgesagte genauer ins Auge; bedenkt 
man ferner, dass die Geschwindigkeit des courant ascen- 
dant wegen der Condensation der unter den Tropen meist 
feuchten Luft und der sich entwickelnden latenten Wär- 
me vergrössert wird, demnach der Ascensionsstrora, in 
Folge seiner erhöhten Temperatur schneller die Region 
erreicht, wo eine Differenz der Rotationsgeschwindig- 
keit hinsichtlich derjenigen seines Ausgangpunktes schon 
j im Stande ist, eine relative Bewegung nach W hervor- 
zubringen; bedenkt man endlich, dass die oben besproche- 
nen Bewegungen von SO nach NW und von NO nach 
SW, (als Folge der Bewegung nach W und der Strö- 
i mung nach Nu. S — in beiden Hemisphären), in den 
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