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gar unmöglich macht, worauf natürlich bei dieser allge- 
meinen Betrachtung keine Rücksicht genommen werden 
kann. 
Es bleiben also nur die Einstellungsfehler übrig; die- 
selben hängen offenbar von der Richtungskraft der Nadel ab. 
Bezeichnen wir diese im Azimuth y m mit R m , im Meri- 
dian mit M, so haben wir, wenn wir der Einfachheit 
wegen eine vollkommen äquilibrirte Nadel voraussetzen: 
R m =Msinl sinl m +Mcosl cosl m cos*; m (*), 
woraus, wie leicht ersichtlich, unter der Annahme, dass 
1 nicht=o ist, folgt: 
Msinl 
Die Richtungskraft nimmt also mit wachsendem Azimuth 
ab; je kleiner aber die Richtungskraft wird, desto grösseren 
Einfluss erhalten secundäre Ursachen, wie fehlerhafte 
Abhebung der Nadel, Unebenheiten der Lager etc. auf 
die Position der Nadel, desto kleiner wird also das Ge- 
wicht der Beobachtungen; letzteres muss demnach eine 
Function der Richtungskraft sein, welche dieser Bedingung 
genügt. Die einfachste Form einer solchen ist aber die 
directe Proportionalität, der wir den Vorzug geben müs- 
sen, da zur Annahme irgend einer anderen ebenfalls ge- 
nügenden Form a priori gar kein Grund vorliegt. 
Bezeichnen wir somit das Gewicht einer Inclinaiions- 
bestimmung im Meridian mit 1, so werden wir das Ge- 
wicht g m einer Inclinationsbestimmung im Azimuth *; m 
bezeichnen können durch: 
sird 
(0) 9m= ^ 
{ ) Vergl. Gauss a. a. 0. pag. 30. 
