114  R.  A.  MEES.  SUR  LA  THÉORIE  DU  RADIOMÈTRE. 
d’aluminium  mince  et  polie  des  deux  côtés , ne  diffèrent  que  par 
la  forme , mais  sont  parfaitement  semblables  quant  à leur  nature 
et  à leur  pouvoir  absorbant,  bien  qu’il  ne  puisse  être  question 
alors  d’une  différence  de  température  de  ces  deux  surfaces , les 
ailettes  ne  s’en  mettent  pas  moins  à tourner  sous  l’influence  du 
rayonnement.  Le  côté  convexe  joue  le  rôle  du  côté  noirci  et  plus 
absorbant  d’un  radiomètre  ordinaire.  Lorsque,  par  exemple, 
exposées  à l’action  de  la  lumière , les  ailettes  prennent  une  tem- 
pérature plus  élevée  que  celle  du  gaz  ambiant  , elles  tournent 
de  façon  que  le  côté  concave  soit  en  avant. 
D’après  notre  manière  de  voir,  la  vraie  cause  de  ce  mouve- 
ment consiste  encore  en  ce  que  la  transmission  de  chaleur  entre 
les  ailettes  et  le  gaz  n’est  pas  également  active  aux  deux  côtés 
des  ailettes.  Les  courants  que  la  température  plus  élevée  de 
l’ailette  fait  naître  dans  le  gaz  apparaîtront,  en  effet,  en  plus 
forte  proportion  au  côté  convexe  qu’au  côté  concave , attendu  que 
l’air  ascendant  peut  glisser  plus  facilement  sur  le  premier  que 
sur  le  second,  où  il  est  plus  ou  moins  retenu  dans  la  concavité. 
En  outre , le  côté  convexe  est , au  moins  en  partie , plus  tourné 
vers  l’enveloppe  froide  du  radiomètre , et , tant  pour  cette  raison 
que  par  suite  de  la  forme  courbée  de  l’ailette , la  chute  de  tempé- 
rature dans  le  gaz  devra  être  plus  forte  au  côté  convexe  qu’au 
côté  concave.  Le  surcroît  de  pression  devra  donc  aussi  avoir  une 
valeur  plus  grande  au  premier  côté  qu’au  second , et  cette  inéga- 
lité de  pression  sur  les  deux  côtés  de  l’ailette  est  la  force  qui 
la  met  en  mouvement. 
C’est  notre  conviction  que  tous  les  phénomènes  observés  se 
laissent  expliquer  par  l’action  indirecte  attribuée  ci-dessus  aux 
courants  gazeux,  tandis  que  plusieurs  de  ces  phénomènes  ne 
trouvaient  dans  aucune  des  théories  antérieures  une  explication 
naturelle.  Nous  avons  maintenant  à examiner  si  le  changement 
temporaire  qu’éprouve,  durant  l’état  transitoire,  la  pression  de 
la  masse  gazeuse  qui  arrive  au  contact  de  la  surface  solide 
d’une  température  différente  du  gaz,  si  ce  changement,  dis-je, 
