R.  A.  MEES.  SUR  LA  THÉORIE  DU  RADIOMÈTRE. 
117 
pression  soit  la  même  partout  et  dans  tous  les  sens  ’).  Les 
vitesses  des  molécules  auront  alors  dans  les  différentes  directions 
des  valeurs  telles,  que  la  valeur  moyenne  de  la  vitesse  dans 
une  direction  perpendiculaire  à la  direction  de  la  conduction 
calorifique  soit  la  moyenne  arithmétique  des  deux  AÛtesses  con- 
traires que  les  molécules  possèdent  dans  le  sens  de  la  conduc- 
tion calorifique  et  dans  le  sens  directement  opposé.  Mais  au 
début  cela  n’est  pas  encore  le  cas  ; il  faut  un  certain  temps , 
d’ailleurs  assez  court  peut-être,  avant  que  les  vitesses  se  soient 
distribuées  sur  les  différentes  directions  comme  il  convient  à l’état 
stationnaire  final.  Pendant  l’intervalle  de  transition,  la  moyenne 
arithmétique  des  deux  vitesses  opposées  dans  la  direction  de  la 
conduction  calorifique  sera  plus  grande  que  la  vitesse  dans  les 
directions  perpendiculaires  à celle-ci , et  pour  cette  raison  la 
pression  du  gaz  sera  aussi  plus  grande  dans  la  première  de  ces 
directions  que  dans  les  directions  qui  lui  sont  perpendiculaires. 
Les  choses  se  passent  d’une  manière  analogue,  pendant  l’état 
de  transition , en  ce  qui  concerne  le  nombre  relatif  des  molécules 
distribuées  sur  les  différentes  directions.  Au  début , lorsque  le  gaz 
a encore  partout  la  même  température , des  molécules  qui  se  trou- 
vent au  même  instant  dans  un  certain  espace  un  même  nombre  se 
mouvra  dans  chaque  direction.  Plus  tard,  dans  l’état  stationnaire 
de  conduction  calorifique*,  celles  de  ces  molécules  qui  se  dirigent  vers 
la  surface  chaude  seront  au  contraire  plus  nombreuses  que  celles  qui 
suivent  une  direction  inverse.  Peu  à peu  l’un  des  états  se  chan- 
gera en  l’autre.  Durant  l’état  de  transition,  le  nombre  des  molé- 
cules qui  s’éloignent  de  la  surface  chaude  sera  donc  relativement 
plus  grand , et  le  nombre  des  molécules  qui  se  rapprochent  de  la 
surface  chaude  relativement  plus  petit,  que  cela  ne  sera  le  cas 
ultérieurement,  dans  l’état  stationnaire.  Par  conséquent,  tant 
que  la  distribution  du  nombre  relatif  des  molécules  sur  les  diffé- 
rentes directions  n’est  pas  encore  devenue  celle  qui  correspond 
‘)  Nous  avons  ici  en  vue  le  cas  de  conduction  calorifique  traité  par  M. 
Claüsius,  parce  que  ce  cas  est  le  seul  qui  ait  été  étudié  d’une  manière  assez 
complète  pour  que  notre  recherche  puisse  s’y  appuyer. 
