DES MOLECULES DANS UN CORPS SOLIDE. 
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Cette expression vaut aussi lorsque des points qui , par rap- 
port au plan de y z, sont l'image l'un de l'autre , possèdent des 
propriétés opposées, ce qui peut arriver dans les aimants. 
Faisons maintenant .passer par le point 0 des axes fixes 
(f , T], Ç), liés au système {x y z) par les relations : 
^ z=z ax -{- by cz 
Ç =r a^x 4- b^y + c^z 
à^y -hc^z I (4) 
- se transforme alors en a \- a, — + — > tandis que 
, par exemple , peut être remplacé par la forme symbolique 
( a — H- a, — + a, — 1 , ou, au lieu des carres des deri- 
, , . d'-F d'^F . d'^F 
vees , on doit écrire : — , — et — . 
Pour trouver le potentiel des forces exercées par le système 
sur une molécule, il faut transporter les nouveaux axes dans 
la formule (3), puis prendre la somme pour toutes les molé- 
cules qui se trouvent dans la sphère d'action de celle qu'on 
considère. Nous admettrons deux hypothèses: 1° que l'arran- 
gement des molécules , dans la sphère d'action , est partout le 
même autour d'une droite , que nous choisissons pour axe des J ; 
2° que toutes les molécules qui exercent une action sur la 
molécule considérée sont parallèles entre elles, sans être 
pour cela nécessairement parallèles à cette dernière. Nous 
nous servirons de cette hypothèse au § 5. Les termes qui 
d'^F d^F d'^F 
contiennent > et — sont évidemment des fonctions 
impaires des coordonnées et disparaissent par conséquent 
dans la sommation. 
A l'aide des hypothèses adoptées, on déduit facilement de 
l'équation (3) la formule suivante pour le potentiel cherché: 
