26 G. J. MICHAËLIS. SUR LA THEORIE DE LA ROTATION 
la même quantité , est , d'après l'équation (7) , égal à J- - — ? , 
d p 
p désignant l'angle de déviation (x ?). Ce couple , en effet , a 
la même valeur que si , dans une unité de volume quelconque , 
l'état était le même que dans la sphère d'action considérée. 
En représentant par n le nombre des molécules dans cette 
unité de volume, on aurait pour le potentiel mutuel \ n Fj , 
et le travail exécuté lors d'une, petite rotation $p serait 
dV 0 V 
In — » ôp,ouici^n — ^ 8 p. Toutes les molécules étant sollicitées 
dp dp 
par des couples de même grandeur , on trouve , pour le couple 
cherché , l'expression ci-dessus donnée. 
Le couple qui , après la déviation , t^nd à ramener la molé- 
cule en question dans sa position primitive a donc pour valeur : 
G sin 2 p , si l'on pose 
Pour déterminer maintenant, en premier lieu, l'influence 
qu'une petite déformation subie par le corps exerce sur le 
potentiel, nous partirons de l'équation (3). 
Si l'on étend cette expression à toutes les molécules con- 
tenues dans la sphère d'action, elle devient, puisque toutes 
ces molécules sont regardées comme parallèles; 
^FW=^| ^If -2/.)^ (^f + j . (8) 
où le terme 2 y ^ ?/,' a de nouveaa été ajouté pour la symétrie. 
Dans cette expression, nous devons introduii-e les axes {, t] 
et remplacer les coordonnées S, ^ ï d'un point par: 
7j -h vrfTj -h V- (7) 
