DES MOLECULES DANS UN CORPS SOLIDE. 
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puis prendre la somme pour la sphère d'action. Les déplace- 
ments que la molécule en question éprouve suivant les axes 
sont représentés ici par u, v et w, tandis que , iirj etc. 
indiquent les coefficients différentiels — , — etc. Dans le ré- 
sultat, on ne tient compte que des premières puissances de 
, Uq etc. , vu que ces coefficients sont supposés infiniment 
petits. Admettons, en outre, que dans la sphère d'action la 
déviation , à partir d'un arrangement isotrope , soit assez faible 
pour pouvoir être négligée dans la partie du potentiel qui est 
proportionnelle à la déformation. Après quelques réductions, 
on obtient pour cette partie du potentiel, en tant qu'elle 
dépend des cosinus des directions, la formule: 
+ a,a,{v^^-hw,)^ ^^'J (10) 
Dans les termes qui contiennent des dérivées de F , on n'a 
à conserver , à cause de Fisotropie supposée , que les fonctions 
paires; les coordonnées peuvent être échangées entre elles. 
A l'aide de la formule ci-dessus, on peut calculer les ten- 
sions sur les faces latérales d'un petit cube pris dans l'intérieur 
du corps, en tant que ces tensions dépendent de la partie 
indiquée du potentiel. Lorsque n représente le nombre des 
molécules dans le cube, le potentiel mutuel est exprimé par 
W-iz: } n , si l'on admet que toutes les molécules soient 
parallèles. On peut, en effet, calculer le travail exécuté lors 
d'un petit déplacement virtuel, dans lequel les molécules su- 
bissent une translation, mais pas de rotation. Ce travail est: 
5 W=: — 8u^ ôvq 4- ôw^-{- — d {ur^ -h v^) ■+• 
du^ dVrj dw^ dUr^ 
dW dW^, . , 
