DES MOLÉCULES DANS UN CORPS SOLIDE. 
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Le couple qui tend à ramener la molécule à sa position initiale 
étant , comme il a été dit au commencement de ce § , G sin 2 p , 
la condition d'équilibre devient: 
- (1 + /i) X sin 2<f) =z G sin 2p (14) 
n 
ou, plus brièvement: 
sin 2 p =: k sin2 {(f i — p) , 
puisqu'on doit évidemment avoir ici = qp ^ — p. 
En s'arrêtant aux secondes puissances de k (cette quantité 
supposée petite), on trouve: 
cos 2 = cos 2 (j) , -h k sin^ 2 cp^ — | k"^ cos 2 cp , sm^ 2 (f , . 
Le changement de tension produit par la rotation des molé- 
cules devient donc: 
r , , ' — ^ = l A{k sin"^ 2 (f , — | Z:^ cos 2(]P , sm^ 2 (]p , ). 
Jusqu'ici nous avons admis que les molécules du cube étaient 
toutes parallèles. Mais , si ce cube est regardé comme un grand 
élément de volume, toutes les directions y sont, en moyenne, 
également représentées. La formule trouvée doit alors être 
multipliée par \ sin (f>^ d(f^, puis intégrée entre les limites 
0 et n. Cela donne pour résultat 
r,,^~r,, =^(-,S^-h,^P) ....... (15) 
Cette quantité est la mesure de V intensité de l'action élastique 
secondaire suivant l'axe du cylindre , en cas de déformation 
constante. L'action secondaire croît donc un peu plus rapide- 
ment que dans le rapport de la grandeur de la déformation. 
M. F. Kohlrausch , qui a fait de très nombreuses recherches 
sur l'action élastique secondaire , a trouvé , dans le cas de la 
torsion d'un fil d'argent '), que l'action secondaire est à peu 
près proportionnelle au déplacement antérieur, mais qu'elle 
') Pogg. Annal, t. CLVIII, p. 337. 
