DES MOLÉCULES DANS UN CORPS SOLIDE. 33 
que le terme 
V,=-^^cos{xx') ^.^/-^l (19) 
Ce terme ne subsiste évidemment que si les molécules con- 
tiennent des points à propriétés opposées , de sorte que l'action 
moléculaire, dont il est ici question, peut à juste titre être 
appelée une action réciproque magnétique. 
Chacun des systèmes de molécules parallèles exerce sur la 
molécule centrale une action dont le potentiel peut être re- 
présenté par: 
où la sommation doit être étendue à tout le système considéré. 
Ce système agit donc comme une force magnétique, dont la 
grandeur est proportionnelle à sin {x x) , et qui est par con- 
séquent dirigée suivant l'axe des x\ Chaque système de molé- 
cules parallèles peut être remplacé par une semblable force. 
La résultante de toutes ces forces tombe évidemment dans la 
direction de l'axe des x. Si maintenant une force magnétique 
extérieure , parallèle à l'axe du cylindre , commence à agir , 
toutes les molécules seront tournées, mais pas toutes de la 
même quantité dans un même élément de temps. Dans le 
premier élément de temps , les rotations seront proportionnelles 
aux sinus des angles que les axes des molécules font avec l'axe 
du cylindre. Les forces magnétiques , qui représentent les actions 
exercées sur la molécule centrale par les différents systèmes 
de molécules parallèles entre elles, éprouvent donc aussi des 
rotations différentes. Pour quelques-unes de ces forces , l'angle 
qu'elles font avec la direction initiale de l'axe des x devient 
plus grand, pour d'autres il devient plus petit. Si l'on 
admet, comme première approximation, que la résultante ne 
change pas de direction , tandis que l'axe des x de la molécule 
centrale subit la déviation p, il se produira un couple rétro- 
gressif , proportionnel à sin p. On arrive alors à la formule de 
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