H. A. LORENTZ. SUR l'aPPLICATION ETC. 
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si une quantité se rapporte au premier contact ou au second. 
Les parties constitutives des contacts seront donc représentées 
par J.,, B^, Â^, B^. Chaque contact est en communication 
avec un grand réservoir de chaleur à température constante; 
ces réservoirs sont désignés par jR, et it^ , leurs températures 
par T, et . En déduisant nos formules nous supposerons , 
ce qu'on peut faire sans nuire à leur généralité, la différence 
de température infiniment petite; nous remplacerons alors T, 
par T, par T d T. 
Le potentiel sera représenté en général par (jp , et pour A , , 
B^, A^^ B2 respectivement par , (jp^, , qja-, , (pb2- Ces 
potentiels peuvent avoir des valeurs très différentes, puisque 
nous pouvons donner aux contacts , pris dans leur ensemble , des 
charges positives ou négatives ; seulement , il doit exister entre 
(pa^ et (jpi, une différence déterminée, et de même entre q)a2 etqpio- 
Lorsqu'à une température quelconque T les deux métaux 
^ et 5 se touchent, il existe une différence de potentiel 
(pa — qib= yj (3) 
Cette quantité dépend de T, et en conséquence sera repré- 
sentée quelquefois par {T). 
On a donc évidemment 
et si T^ et diffèrent infiniment peu, la différence 
sera infiniment petite du même ordre. Il se peut très bien 
que les différences qp^^ — (pa^ et cpb^ — ^^i aient alors des 
valeurs finies ; toutefois, nous nous représenterons ces différences 
aussi comme infiniment petites, du^ même ordre que dT. 
Lorsque les températures seront T et T-\-dT, les potentiels 
aux deux contacts se trouveront donc indiqués par 
(pa, (pb , Cpa -\- dcpa et >fb H- difè. 
Une des deux quantités dcpa et d cpô peut encore être choisie 
