H. A. LOKENTZ. SUR l'aPPLICATION ETC. 
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les fils minces dont il a été question au paragraphe 9 suffisent. A 
température constante nous faisons passer , en changeant les ca- 
pacités de Ga et de Gb , la quantité d'électricité e du second trans- 
metteur au premier. Les transmetteurs ayant ensuite été séparés 
du contact , nous faisons subir aux volumes des deux masses 
gazeuses et aux capacités , sans fournir ni enlever de chaleur , 
des changements tels que les températures deviennent et 
les potentiels et cpb2- On établit alors la communication 
des transmetteurs avec le second contact et avec le réservoir 
de chaleur R^. Quand, après le passage de la quantité d'électri- 
cité e , cette communication est supprimée , les transmetteurs ont 
de nouveau les mêmes charges qu'à l'origine ; un changement 
adiabatique des volumes gazeux et des capacités sert à leur 
rendre aussi les températures et les potentiels primitifs. Si 
alors il restait encore quelque différence entre l'état final 
et l'état initial , notamment en ce qui concerne le volume des 
masses gazeuses, nous ne pourrions la faire disparaître par 
un changement adiabatique , puisqu'il ne nous est plus permis 
de produire un changement de température. Dans ce cas , nous 
mettrons les transmetteurs en communication avec et 
rétablirons, par un dernier changement isothermique, l'état 
initial. Le cycle ainsi accompli est , on le reconnaît sans peine, 
complètement réversible. 
§ 12. Pour développer mathématiquement les conséquences 
du principe de Carnot, il convient de considérer d'abord les 
changements qu'un transmetteur peut subir. Puisqu'il existe 
— l'effet signalé par M. Thomson suffit pour nous en con- 
vaincre — une relation très étroite entre l'électricité et la 
chaleur , relation dont nous sommes loin de pénétrer la nature, 
nous devons procéder avec prudence. Je tâcherai donc de faire 
le moins possible de suppositions tacites, mais mentionnerai 
expressément toute hypothèse introduite, quelque vraisem- 
blable qu'elle paraisse. 
Première hypothèse. Lorsqu'un conducteur isolé possède une 
charge électrique , la valeur de celle-ci (évaluée d'après l'action 
