H. A. LORENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
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quantité. La pression étant alors constamment la même dans 
les deux masses , nous pouvons considérer les deux corps 
gazeux comme constituant une masse gazeuse unique. Du 
reste, une masse gazeuse à l'intérieur d'un seul conducteur 
est suffisante , si ce conducteur est en équilibre de tempéra- 
ture avec les autres au moyen des fils dont il a été question 
au § 9. 
Quand le changement d'état considéré au § 14 s'effectue , le 
travail de la pression extérieure est donné par 
— p dv , 
de sorte que le travail total des forces extérieures devient 
l Ed q) — p dv. 
§ 16. Pour l'énergie du transmetteur nous pouvons toujours 
écrire 
où U représente l'énergie qui existe, n'importe sous quelle 
forme , en dehors de l'énergie électrostatique ordinaire ; provi- 
soirement , on supposera qu'elle dépend de toutes les variables 
indépendantes. Pour le changement d'état introduit au § 14 , 
l'équation qui exprime la conservation de l'énergie devient 
donc: 
dQ-{- {Ed(f>—pdv =dU, 
ou 
d Q — pdv= — d T -h d (f) -\- d v. 
d T d Cp d V 
De la condition , que doit être une différentielle complète , 
il résulte encore 
\ T / d v\ T / d T\T / d(f\T / ' 
Archives Néerlandaises, T. XX. 10 
