144 
H. A. LORENTZ. SUR l'aPPLICATION ETC. 
donc , puisque d'après la troisième hypothèse p est proporti- 
onnel à en développant: 
— =z 0 et = 0 (5) 
Le premier de ces résultats était à prévoir ; le second nous 
apprend que lorsque les parties des transmetteurs changent 
de position les unes par rapport aux autres, tandis que la 
charge et la température restent constantes , il n'y a que l'énergie 
électrostatique ordinaire qui subisse un changement, ou 
encore, que le changement de capacité en question, lorsqu'il 
s'effectue adiabatiquement et sans que v change, ne fait pas 
varier la température. En effet, si le volume reste constant, 
et que d Q = 0 , on 
donc , en vertu de (5) , d T — 0. 
L'équation fondamentale devient maintenant 
dq=pdv + yidT, (6) 
de sorte que , lorsque l'état subit un changement adiabatique , 
on a 
dvz=i — \.^—d T, (7) 
d'où nous pouvons déduire /i^sgw'à quel point, dans les opéra- 
rations spécifiées au paragraphe 11 , il faut comprimer la masse 
gazeuse, ou la faire dilater, pour obtenir les variations de 
température nécessaires. 
§ 17. Voyons maintenant ce qui arrive lorsque nous faisons 
passer , de la manière indiquée au paragraphe 11 , la quantité in- 
finiment petite d'électricité e, à travers un contact ayant la tempé- 
rature T, de Ga à Gb, et considérons la quantité de chaleur i^ 
qui peut alors être développée et cédée au réservoir R. 
