fî. A. LORENTZ. SUR l'aPPLICAT^ION ETd. 145 
Comme rien ne change (§ 9) à l'état du contact, on obtient 
cette quantité en ajoutant au travail des forces extérieures la 
diminution que peut éprouver l'énergie de Ga et de Gb. Or, 
les capacités des transmetteurs ont dû subir les changements 
dCa^--—, dCi—^ (8) 
(fa Cpb 
ce qui exige pour chacun d'eux un travail qu'on peut cal- 
culer au moyen de l'expression — \ ---d C =: ~- y cp^ d C. 
En effet le travail nécessaire pour un changement infiniment 
petit de la capacité de Ga ou de Gb , donc pour un déplacement 
relatif infiniment petit des parties des transmetteurs , ne dépend 
que des forces électrostatiques que ces parties exercent les 
unes sur les autres au commencement de ce changement, et non 
de la quantité infiniment petite d'électricité que les trans- 
metteurs pourraient gagner ou perdre pendant quHl s'achève. 
En considérant dans leur ensemble les deux transmetteurs on 
trouvera donc pour le travail des forces qui agissent sur les 
conducteurs 
— I cpa"^ dCa — \ cpb^ dCb^ { e {cpa — qp*). 
La pression exercée sur les masses gazeuses n'exécute aucun 
travail, puisque le volume des gaz est maintenu constant 
pendant la transmission de la charge e. Quant à l'énergie des 
transmetteurs on remarquera d'abord que l'énergie électrosta- 
tique de Ga a augmenté de d Ea cpa) = — ^e (pa, puisque 
(pa reste constant , et que celle de Gb s'est accrue de + J e cpè* 
L'autre partie de l'énergie, U, a augmenté pour Ga de 
et pour Gb de : 
Dans le calcul de ces dérivées , ce n'est pas , à proprement 
10* 
