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H. A. LORENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
parler , C , mais plutôt cp qui reste constant ; mais , à raison de 
(5) , cette distinction n'a aucune importance. 
La combinaison de ces résultats donne : 
Naturellement, lorsque la quantité d'électricité e passera de 
Gè à Ga, une quantité égale de chaleur sera enlevée au réservoir. 
§ 18. En appliquant ce qui précède au cycle total décrit dans 
le paragraphe 11 , nous ne devons pas perdre de vue que la 
différence des températures d T et la quantité d'électricité à 
transmettre, e, sont l'une et l'autre infiniment petites. Les 
différences d cpa et d cpb sont du même ordre que d 8). Or , 
dans l'équation que nous obtiendrons finalement, il pourrait 
entrer, si nous la développions complètement, des quantités 
d'ordres différents par rapport à e, dT, dcfja, dcpb- Celles du premier 
ordre, toutefois, disparaîtront, et quant à celles d'ordre supérieur, 
il est évident que les termes en edT, edq^a, edcpè, avec 
omission de tous les autres, devront satisfaire à l'équation. 
Dans le cours de nos calculs, nous pourrons donc néghger 
tous les termes contenant e % (c? T)- ,{dcpay ,{dcpby ,dT dcpa,d T dcfb. 
L'état initial des transmetteurs est déterminé par les quantités : 
et les changements qui vont avoir lieu sont les suivants. 
I. Communication des transmetteurs avec le premier contact 
et passage d'une quantité d'électricité e de Gb à Ga. 
Au réservoir est enlevée la chaleur: 
Nous avons ajouté, entre parenthèses , les valeurs des variables 
indépejidantes pour lesquelles il faut prendre la valeur de la 
fonction. Nouvel état: 
w 
= e qpa — qpi 
(9) 
T , Va, Vb, Cpa, (pb, Ea, Eb , 
T, Va, Vb, qja, (pb, Ea + e, Eb 6. 
