148 H A. LORENTZ. SUR L* APPLICATION ETC. 
De même: 
\pèdTj(T, 
Vb, q>b, Eb) 
Les volumes des masses gazeuses sont donc finalement 
Va 
et 
-\- dVa-\- d Va = Va — ed T [ ) , ^ ^ ^ 
\pa:)EadTj{T,Va,q>a,Ea) 
^ rr ^ ^ U'b \ 
Vb + dvb -h d Vb Vb + e d 1 l — ^ ) ^ ^ -r^ x * 
\pbdEbdTj(T,vb,q^è,Eb) 
La question de savoir si le cycle est maintenant accompli 
revient à cette autre, si la dérivée 
dEd T 
est, ou non, = 0. Si elle ne l'est pas, ——dépend. de E] 
en d'autres termes, l'augmentation que l'énergie des trans- 
metteurs éprouve par une certaine élévation de la tempéra- 
ture comprend une partie qui dépend de la charge. Dans 
ce cas, si nous voulons produire un échauffement par une 
compression adiabatique du gaz, le changement de volume 
nécessaire dépendra également de k charge. D'où il résulte, 
les charges ayant été inégales pendant la seconde et la qua- 
trième opération , qu'on n'a pas d' Va'= — d Va et d' vb = — dvè. 
U 
Quelle que soit du reste la valeur de , l'état primitif 
E d T 
se trouvera rétabli , si : 
V. Après avoir mis les transmetteurs en communication 
avec le réservoir jR, , nous augmentons les volumes de: 
Kpa^Eai Tj{T,Va,<fa, 
Ea) 
et de: 
