H. A. LORENTZ. SUR l'apPLICATION ETC. 
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Et) 
Au réservoir est enlevée par là une quantité de chaleur: 
w 
\dEad T dEèd Tj(T, Va, Vi, (fa, (fb, Ea, 
Eb) 
qui est dépensée à vaincre la pression extérieure. 
§ 19. En fin de compte, il a été pris à /?, la quantité de 
chaleur : 
w-i- w" 
et cédé à i^j la quantité 
w\ 
De ces quantités , deux , savoir w et w" , ont été développées 
ou absorbées pendant le passage de l'électricité par les contacts ; 
si on avait w"z=iO^ elles devraient, d'après la seconde loi de 
la théorie de la chaleur , être dans le rapport des températures 
absolues. Lorsque cette proportionnalité n'existe pas , la chaleur 
w" dont nous venons d'indiquer l'origine ne saurait être nulle. 
Dans ce cas, on doit avoir: 
(11) 
{w+ w") w' — {w -\- w") 
f dT 
En substituant dans l'équation (10): 
l\dE)a \dEjiJ{T-hdT,,fa,<fi,Ea,Ei) 
\dEJa \ZEjb \dEadT dEidTj{T,q,a,<tb,Ea,Ei)' 
on reconnaît que 
w' — {w + w") — 6(d<fa — d(fb) = ed ijt. 
