H. A. LOKENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
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Pour que/'^^ ^ — , dans chaque couple de 
\d E / a \i) E / h 
mé- 
taux, dépende seulement de la température, il faut que , pour 
tous les transmetteurs composés d'un même métal, 
5_2'=j^(r) (B) 
0 E 
soit une même fonction de la. température, fonction entière- 
ment indépendante de la forme , des dimensions ou de l'état 
particulier de ce transmetteur. Pour deux métaux A et B on 
a alors : 
§ 20. On peut mettre sous une forme nouvelle le résultat 
obtenu en se rappelant que V (§ 16) pouvait dépendre de 
f, E, ff) et des quantités qui définissent la forme géométrique 
du transmetteur. Si nous nous bornons au cas ^où cette dernière 
est invariable , U' peut être envisagé comme une fonction de 
r, E et (p , et même de T et E seulement, puisqu'il a été dé- 
montré , au paragraphe 16, que — = 0. Mais alors on déduit 
de (B): 
U':=:E.F{T)^ U,', . (C) 
où Uq' est l'énergie dans le cas où le conducteur ne possède 
pas de charge. 
De (C) il résulte ensuite que, pour élever la température 
du transmetteur de T à, T -\- d T , en maintenant invariables , 
par des forces appropriées, la forme géométrique ainsi que 
le volume gazeux , on doit fournir la quantité de chaleur : 
dq = EF{T)d r + ^ ^«'d T. 
d T 
Nous introduirons maintenant une. 
Quatrième hypothèse , savoir que la chaleur spécifique du gaz 
dont le transmetteur est pourvu , est indépendante de la charge 
électrique des conducteurs. Alors la chaleur nécessaire pour 
réchauffement du gaz se trouvera comprise dans le dernier terme 
