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H. A. LORENTZ. SUR l'aPPLICATION ETC. 
de l'expression que nous venons de déduire pour d Q. Par 
conséquent, en supprimant la masse gazeuse, nous obtenons 
pour le transmetteur seul la formule : 
dq = EF {T)dT AdT, (12) 
où A est une constante ou une fonction de la température, 
indépendante de E. 
Ce résultat s'applique aussi à un conducteur unique, bien 
qae jusqu'ici nous ayons supposé le transmetteur formé d'au 
moins deux parties séparées. S'il reste quelque doute à cet 
égard , qu'on se figure le transmetteur composé de deux con- 
ducteurs égaux, placés de manière qu'ils soient toujours 
symétriques par rapport à un plan fixe. Une fois qu'ils ont 
reçu tous les deux la même quantité d'électricité, il n'est 
plus besoin de fil conjonctif entre eux (§ 9). Comme il faudra 
aussi pour chacun de ces deux corps la même quantité de 
chaleur, on aura pour chaque conducteur 
dQ = iEF{T)dT ^{AdT, (13) 
si la formule (12) s'applique au transmetteur entier. Ce résultat 
devant être exact quelle que soit la distance des deux con- 
ducteurs , il doit encore persister lorsqu'ils sont assez éloignés 
l'un de l'autre pour ne plus exercer d'influence réciproque, 
donc aussi lorsque l'un des conducteurs est entièrement supprimé. 
Pour le conducteur unique qui reste, nous pouvons alors 
reprendre au lieu de (13) la formule (12), en représentant 
maintenant par E la charge de ce conducteur unique et par 
A sa capacité calorifique à l'état non électrisé. 
Si l'on considère, en outre, que dans la formule (12) E 
peut être positive ou négative — de même que F' (T) — et que 
pour une élévation finie de la température la chaleur nécessaire 
devient 
Q = E[F{T,)-F{T,):i-^j^^'AdT, 
on obtient le résultat déjà énoncé au paragraphe 7 , avec cette 
addition que pendant réchauffement la forme géométrique du 
