154 
H. A. LORENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
électrique = 1 , pour élever d'un degré la température , on a 
pour cette chaleur spécifique : 
§ 22. Dans les raisonnements auxquels a donné lieu 
l'équation (Â) nous avons pris pour point de départ cette 
circonstance que ip ne serait pas une fonction linéaire de 
la température. Des forces électromotrices pouvant toutefois 
agir dans l'intérieur d'un même métal, la force électromotrice des 
circuits thermo-électriques ne peut rien nous apprendre direc- 
tement, sans l'intervention d'une théorie, au sujet de la valeur 
de i/; à différentes températures. Pour cette raison , nous allons 
tion avec le développement de chaleur découvert par Peltier. 
Revenons à l'équation (9). La quantité de chaleur déterminée 
par cette équation a été cédée, il est vrai, au réservoir R, 
mais il reste encore à savoir si elle a apparu tout entière au 
point de contact de ^ et de ^, ou bien en partie dans les 
transmetteurs Ga et Gb. La première supposition me paraît 
extrêmement probable. Après les considérations précédentes, 
nous avons en effet tout lieu d'admettre que l'énergie E F{T), 
dans l'équation (C) , est , aussi bien que l'énergie électrostatique 
ordinaire, liée à V électricité. Or, de même que cette dernière 
énergie est la même tant que l'électricité reste dans un espace 
au même potentiel , pareillement la première ne change pas tant 
que l'électricité reste dans le même métal. Les deux parties de 
l'énergie ne sont donc gagnées ou perdues qu'au point de 
contact même , et c'est là que doit être absorbée ou dégagée 
une quantité équivalente de chaleur. 
La chose deviendrait très simple si des différences de poten- 
tiel ne naissaient que des attractions inégales des métaux sur 
les deux électricités , et si , par suite , l'énergie E F{T) dans 
l'équation (C) pouvait être regardée comme l'énergie potentielle 
que la quantité d'électricité E possède vis-à-vis des molécules 
(14) 
plutôt considérer 
en corréla- 
