156 H. A. LORENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
dans un tel arrangement 
^p{T,)~^p{T,)=j'^''LdT, 
ce qui est de nouveau le résultat obtenu par M. Thomson (§ 3). 
§ 24. La théorie développée ici conduirait donc, pour un 
circuit de deux métaux , précisément au même résultat mathé- 
matique que les théories de MM. Thomson , Clausius et Budde , 
s'il était permis d'admettre qu'aucune différence de potentiel 
n'apparaît au contact de parties inégalement chaudes d'un 
même métal. A cet égard , les considérations que nous avons 
présentées ne peuvent rien nous apprendre avec certitude, 
puisque nous avons eu soin de ne pas introduire un pareil 
contact. Je ferai seulement une observation qui me paraît 
plaider contre l'existence des différences de potentiel en question, 
dans l'hypothèse toujours que la structure ne soit fonction de la 
température que de la manière indiquée au paragraphe 10. 
En effet , si au contact d'une partie chaude et d'une partie 
froide d'un même métal il se produisait une force électromo- 
trice, ainsi que cela est le cas au contact de deux métaux 
différents , on pourrait s'attendre à ce qu'un travail fût toujours 
nécessaire pour faire passer une quantité d'électricité d'une 
masse de métal chaud, à une masse froide lorsque celles-ci 
soi^t au même potentiel, tout comme, lorsqu'une pièce de 
zinc et une pièce de cuivre possèdent le même potentiel, 
un travail positif doit être dépensé pour faire passer de l'élec- 
tricité positive du zinc au cuivre. 
Or, quand par voie réversible, à l'aide du transmetteur 
employé dans notre raisonnement, nous voulons faire passer 
de l'électricité d'un métal froid à un métal chaud, cela ne 
nous coûte aucun travail. 
Soient, pour le démontrer, P^ et deux conducteurs à 
températures T et T -\- d T , avec les réservoirs de chaleur R j 
et R^. Supposons leur capacité très grande, de sorte que les 
potentiels restent constants ; attribuons à ces potentiels la même 
