H. A. LORENTZ. SUR L^APPLICATION ETC. 
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valeur 9. Qu'on se figure de plus un transmetteur G muni d'une 
masse gazeuse , comme il a été expliqué plus haut. Pour faire- 
passer alors une quantité infiniment petite e d'électricité de 
Pj à , on prendra d'abord le transmetteur à l'état déter- 
miné par 
T, V, g>, E, 
on le mettra en communication avec P, et on agrandira sa 
capacité de façon que la charge e passe sur G. Cet agran- 
dissement doit être : 
et exige un travail 
— -5-9^ dCz= — ieq> (15) 
Après que le transmetteur a été séparé de P, , on devra 
élever la température de d T , par une compression adiabatique 
de la masse gazeuse. Il faut pour cela un certain changement 
de voliime d v. On mettra ensuite G en communication avec 
P^ et, par une diminution de la capacité de 6^, on forcera 
la quantité d'électricité 6 à se porter de G sur P^. Ceci exige 
un travail: 
qui compense exactement le travail représenté par (15). Enfin, 
on aura encore deux changements de volume à effectuer pour 
remettre le transmetteur dans l'état primitif, savoir , un premier, 
adiabatique , pour ramener la température à J", un second après 
avoir mis le transmetteur en communication avec P, et P,. 
Ces changements de volume étant désignés par d'v et d"v , on a 
dv -h d'v -{■- d"v = 0. 
Dans le calcul du travail de la pression p , pendant ces chan- 
gements de volume, on observera que dv, d'v et d"v sont du 
même ordre que d T {d"v est même de l'ordre ed T). On 
pourra donc, les termes de l'ordre {dTy étant négligeables, 
omettre dans p les quantités de l'ordre d T et dv. Mais cela 
