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H. A. LORENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
veut dire qu'il est permis de regarder la pression comme con- 
stante , puisqu'elle ne saurait varier que par les changements 
de température et de volume (troisième hypothèse). Le travail 
est donc p {dv d'v -\- d"v), par conséquent = 0 , ce qui achève 
de démontrer l'assertion que nous avions émise. 
§ 25. Il est à remarquer d'ailleurs que , même sans admettre 
des différences de potentiel entre des parties inégalement 
chaudes d'un même métal , on peut expliquer les expériences 
de M. Thomson sur la convection de la chaleur par l'élec- 
tricité. Supposons, en effet, que les différences en question 
n'existent pas , et considérons dans le circuit un élément dont 
les extrémités aient les températures T -\- d T et T; lorsqu'une 
quantité d'électricité =: 1 traverse cet élément , de la pre- 
mière extrémité à la seconde , l'énergie de l'électricité qui sort 
surpassera celle de l'électricité qui entre dans l'élément de la 
quantité : 
w^F{T -{-d T) — F{T), 
— voir l'équation (C) — , ou , en vertu de (14) , de : 
w = adT (16) 
Une quantité équivalente de chaleur sera alors développée 
dans l'élément, tout comme le veut la théorie de M. Thom- 
son. Nous avons fait abstraction des différences de poten- 
tiel nécessaires pour entretenir le courant et dont la consi- 
dération conduirait au développement de chaleur proportionnel 
au carré de l'intensité du courant. S'il existait des différences 
de potentiel entre les parties chaudes et froides d'un fil mé- 
tallique , un terme dépendant de ces différences devrait être 
ajouté à (16). 
§ 26. Comparons maintenant les différentes théories. 
Lorsque la seconde loi de la Thermodynamique est appliquée 
comme nous l'avons fait dans ce mémoire , on obtient, entre 
la chaleur spécifique de l'électricité et le phénomène de 
Peltier la relation 
