H. A. LORENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
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dT 
et pour la différence de potentiel \p au contact la formule 
d 77 
dT T 
Si Ton admet, de plus, qu'aucune force électromotrice 
n'agit entre les parties chaudes et froides d'un même métal, 
la force électromotrice dans un circuit est déterminée par 
(voir, pour le signe de F, § 3), tandis que dans un élément 
dont les extrémités ont les températures T et T d T le 
développement de chaleur proportionnel à la première puis- 
sance de l'intensité du courant a pour valeur, par unité 
du courant. 
Dès que la relation (/) est confirmée expérimentalement, 
ou dès que cela est le cas pour (d) , c'est-à-dire, dès qu'il est 
démontré que les valeurs de a, déduites pour deux métaux 
des développements de chaleur, satisfont à (a), il est aussi 
démontré qu'il n'existe aucune force électromotrice entre les 
parties d'un même métal, chaudes et froides. 
Applique-t-on , ainsi que l'a fait M. Thomson, la seconde 
loi thermodynamique au circuit thermo-électrique, sans encore 
rien supposer quant au siège des forces électromotrices dont 
la somme F est composée , on obtient , en définissant (j par {d) , 
directement la formule (a) , tandis que la loi de la conservation 
de l'énergie donne ensuite (/). Nous pouvons en conclure que 
la non-existence de forces électromotrices dans un même métal 
est aussi démontrée s'il est permis d'appliquer le théorème de 
Carnot au circuit thermo-électrique et si l'application que 
j'en ai faite est également justifiée. Car l'un des raisonnements 
Archives Néerlandaises, T. XX. 11 
w = (îdT 
(S) 
