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H. A. LOREXTZ. SUR L' APPLICATION ETC. 
conduit alors à des relations qui , d'après l'autre , ne peuvent 
exister que dans l'absence des forces électromotrices en question. 
Tout ceci est du reste subordonné à la proposition (§ 22) que , 
dans ma théorie , la totalité de la chaleur représentée par 
(9) apparaît au lieu de contact. 
§ 27. Dans les théories de M. Clausius et de M. Budde on 
admet, au contraire, qu'entre des parties inégalement chaudes 
d'un même métal agissent des forces électromotrices. M. Clausius 
suppose, en effet, que tout développement de chaleur pro- 
portionnel à la première puissance de l'intensité du coui-ant, 
en un point quelconque du circuit, est la preuve de l'exis- 
tence en ce même point d'une force électromotrice , à laquelle 
il est proportionnel. Suivant cette opinion, partagée par 
Maxwell ce n'est pas la quantité totale de chaleur, repré- 
sentée par notre formule (9) , qui sera développée au contact , 
mais seulement la première partie , de sorte qu'on aurait 
n=(fb — (fa = — V (17) 
(voir pour les signes les paragraphes 3 et 17). 
D'un autre côté, le développement de chaleur dans un 
élément dont les extrémités ont les températures Tet T-\- d T, 
développement considéré au paragraj^he 25, ne pourra- alors 
avoir lieu que si le long de cet élément , de l'extrémité froide 
à l'extrémité chaude, il existe une force électromotrice 
ad T. 
Dans cette manière de voir , la force électromotiice totale dhin 
circuit devient naturellement la même que dans l'autre théorie ; 
on trouve en effet pour cette fo^ce totale (voir § 3) 
F=ip{T,) — ip{T,)-h j^' {Ga — aè)dT, 
T. 
ou, suivant l'équation (a) qu'on déduit aussi dans la théorie 
de M. Clausius, 
Electricity and Magnetis^n, 2e éd., I, §249. 
