H. A. LORENTZ. SUR l' APPLICATION ETC. 
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poser la question , quelle sera la distribution stationnaire du 
courant et quelle sera partout la quantité de chaleur développée 
ou absorbée par unité de temps. 
Dans cet examen , soient u,v , iv les composantes du courant , 
cp le potentiel , x la résistance du métal. Désignons , en outre , 
par S chaque surface qui limite un métal , par n une normale 
à cette surface , par a , , / les angles que cette normale fait 
avec les axes des coordonnées. Lorsque S est la surface de 
séparation de deux métaux , nous distinguerons ceux-ci par les 
lettres A et B. 
Dans chaque théorie les conditions pour l'état stationnaire 
sont les mêmes , savoir , à l'intérieur d'un métal , 
L^ + LV'-^ = 0, (18) 
d X d y d z 
à une surface libre: 
Il cos a -\- V cos ^ w cos y = 0 (19) 
et. à une surface de séparation : 
{lia — llb) COS a -i- {Va — Vb) COS /5 + (Wa — Wè) COS / =Z 0 . (20) 
Dans la théorie qui ne suppose pas de forces électromotrices 
à l'intérieur d'un même métal, on doit en outre avoir 
^ 1 d Cf) ^ 1 d cp ^ 1 d (f 
et partout aux surfaces de séparation 
qp« — q)b = ^> (22) 
où \p satisfait à l'équation (|5) du paragraphe 26. 
En substituant les valeurs (21) dans (18) , (19) , (20) , on ob- 
tient quelques conditions qui , avec (22) , déterminent qp , à une 
constante additive près. Par là, on connaîtra aussi w. 
