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H. A. LORENTZ. SUR l'APPLICATION ETC. 
Dans la théorie de M, Clausius, les équations (21) et (22) 
doivent être remplacées par d'autres. Suivant cette théorie , le 
long d'un élément linéaire ds dont les extrémités ont les tem- 
pératures T et T -\- d T, une force électromotrice a d T agit 
de l'extrémité froide à l'extrémité chaude ; en d'autres termes ^ 
sur une unité d'électricité agit une force qui , quand cette 
unité se déplace le long de ds , exécute un travail a d T, Cette 
d T 
dernière force est donc a — , et de même , dans un corps à 
d s 
trois dimensions, agiront sur l'unité d'électricité, dans la 
direction des axes de coordonnées, les forces 
d T d T d T 
d X d y d Z 
En conséquence, nous devons remplacer (21) par 
tandis qu'on doit avoir 
qpa — 9^ = ^ — 77 (24) 
La quantité Â est ici la différence de potentiel, qui dans 
la théorie de M. Clausius existe indépendamment de la tempé- 
rature. Comme cette différence de potentiel satisfait à la loi 
de la série des tensions , elle ne peut jamais avoir quelque 
influence sur l'intensité du courant. 
Pour comparer les équations auxquelles conduit l'une des 
théories avec celles qui se déduisent de l'autre, nous obser- 
verons que , de quelque manière que a dépende de T, on peut 
pour chaque métal introduire la fonction ja d T. En posant 
donc partout, dans la théorie de M. Clausius, 
