H. A. LORENTZ. SUR l'aPPLICATION ETC. 
165 
(f. — jadTz=zcp', 
-^,...(25) 
tandis que (24) se transforme en 
(p'a — (p'hz=: \p\ (26) 
lorsqu'on pose , 
xp' = A — n — j((Ja — (Jù) d T. 
Si l'on tient compte en outre de la relation (a) du § 26, on 
obtient 
n>' = A-j'ldT, 
de sorte que, par comparaison avec la quantité \p de la re- 
lation (22) , on trouve 
d \p' // d xp 
d~T ~'~ T" dT ' 
ce qui montre que la différence de 'ip' et de xp , pour chaque 
couple de métaux , est indépendante de la température. 
Si à chaque surface limite les quantités \p de (22) et \p' de (26) 
étaient égales l'une à l'autre , , v , w et qp seraient dans l'une 
des théories déterminés par des équations exactement les mêmes 
que celles qui dans l'autre déterminent u , v , w eicç', puisque 
les équations (25) et (26) concorderaient alors entièrement avec 
(21) et (22). Cela prouve que, dans ce cas, les deux théories 
conduiraient exactement à la même distribution de courant. 
Et il en sera encore de même si à chaque surface limite il 
les équations (23) deviennent 
— ^——l^' iv=— 
