H. A. LORENTZ. SUR l'APPLICATION ETC. 
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OÙ les deux termes représentent précisément les développe- 
ments de chaleur proportionnels à la seconde et à la première 
puissance de l'intensité du courant. 
Dans la théorie de M. Clausius , on a 
M=q>, 
et le développement de chaleur devient donc 
— V it ^ + v~ + w —1 dx dy dz , 
L d X d y d ZJ 
expression qui, lorsqu'on introduit de nouveau (jp', se trans- 
forme en (27) , à cela près que la quantité est remplacée 
par '. Comme , toutefois , les mêmes équations servent à 
déterminer (ç' (ou plutôt la manière dont cette quantité varie 
d'un point à l'autre) dans l'une des théories et (p dans l'autre , 
on voit que finalement les résultats concordent aussi pour le 
développement de chaleur. 
§ 29. Parmi les théories thermo-électriques, celle de M. F. 
Kohlrausch ' ) occupe une place tout à fait à part. On y admet , 
en effet, qu'aucune force électromotrice n'agit aux points de 
contact , mais que , lorsque la chaleur se transporte par con- 
ductibilité d'un point de contact à l'autre, dans chacun des 
deux métaux dont un circuit est composé le flux de cha- 
leur engendre un courant électrique proportionnel à lui-même. 
Tandis qu'il est ainsi rendu compte de la production du courant 
thermo-électrique , le développement de chaleur de Peltier 
trouve son explication , chez M. Kohlrausch , dans l'hypothèse 
que réciproquement un courant électrique entraînerait .de la 
chaleur, et cela en quantité difî*érente pour des métaux dif- 
férents. En conséquence, lorsqu'un courant électrique est 
conduit à travers un point de contact, il y aurait plus de 
chaleur amenée vers ce point dans l'un des métaux que de 
chaleur emmenée dans l'autre métal (ou réciproquement). 
Je ne m'étendrai pas sur cette théorie, mais remarquerai 
0 Pogg. Ann., t. 456, p. 601. 
