H. A. LORENTZ. SUR APPLICATION ETC. 
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Lda + Md^ + iVd/ + . . . . 
le travail qu'exécutent les forces extérieures , tandis que l'énergie 
du conducteur, par suite des changements en question, aug- 
mente de : 
da-{ d(i-h — c^/ + . . . . 
d a 0 (5 d y 
L'équation (12) continuant à représenter la quantité de chaleur 
à fournir dans le cas où ce , (3 , / . . . . ne changent pas , nous 
aurons maintenant: 
dQ=:EF {T)dT+ AdT-^Lda — Md^ — Ndy — 
-h—da-h— d^-^ dy-i- .... 
V oc V p V y 
Supposons que cette équation se rapporte au cas où le con- 
ducteur est chargé d'électricité positive, et comparons à ce 
cas celui où il est pourvu d'une égale quantité d'électricité 
négative et où il subit la même élévation de température, 
ainsi que le même changement de forme. La quantité A reste 
alors la même , puisqu'elle ne dépend pas de E. Les quantités 
L , M , N, . . . . conservent également la même valeur et le 
même signe , car les forces nécessaires pour maintenir le conduc- 
teur dans une forme déterniinée sont , autant que nous sachions , 
les mêmes, qu'il soit chargé d'électricité positive ou d'une 
quantité égale d'électricité négative ; en tant que ces forces 
dépendent de E , elles sont proportionnelles à E^. Enfin, la 
partie de l'énergie qui dépend de a, (3, est aussi, 
pour autant que nous sachions , la même dans les deux cas. Nous 
avons , par exemple , à considérer une pareille énergie lorsque le 
conducteur éprouve des changements de forme par suite des 
répulsions électriques ; comme ces changements deviennent 
égaux pour des charges positives et négatives égales, il en 
sera de même de l'énergie en question. Or , si nous admettons 
que — — , — , . . . . ont toujours pour les charges 
d ce d ^ d y 
