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R. SISSINGH. MESURES DE LA POLARISATION 
Supposons qu'un faisceau de lumière polarisée dans un 
azimut a tombe sur le miroir et, après la réflexion, sur le 
compensateur ; soient (jp , () , et ô ^ les différences de phase pro- 
duites par la réflexion et dans les deux lames prismatiques, 
a et les coefficients d'affaiblissement pour des rayons pola- 
risés l'un dans le plan d'incidence l'autre perpendiculairement 
à ce plan, l'angle que le plan de polarisation des rayons 
ordinaires de la première lame prismatique fait avec le plan 
d'incidence , et (1^ l'angle que le plan de polarisation des rayons 
extraordinaires de la seconde lame fait avec celui des rayons 
ordinaires de la première lame ; on peut alors exprimer en 
fonction de ces quantités les deux déplacements, suivant les 
sections principales de la seconde lame prismatique, dans le 
faisceau qui sort du compensateur. 
Si le faisceau qui émerge du compensateur est polarisé rec- 
tilignement, les déplacements en question peuvent aussi être 
exprimés par A cos ip cos {^i t — v) et A sin xp cos {fit — , où < 
indique les déplacements dans le faisceau incident. En égalant 
ces deux expressions aux deux obtenues précédemment on ob- 
tient quatre équations , qui , après élimination de A , ip et x , don- 
nent une équation déterminant la valeur de ^2 pour laquelle la 
lumière, à sa sortie du compensateur, est polarisée rectilignement. 
Dans le cas où les rayons ne subissent pas de réflexion sur 
le miroir , il faut poser arzèrzzl, cp = 0, On trouve de 
cette manière : 
cosd^tg2{cc—^,) 
Il résulte de là qu'en général on a ^, — ^2=^^d=A,où 
A désigne le déplacement de la frange. L'angle ^ , étant petit , 
A n'a une valeur sensible que lorsque « est rapproché de 0° 
ou de 90° ; A change subitement de signe pour « = |5 , et 
« = 900 -h ^1 , et prend, si ^lAÊl est petit par 
