MOUVEMENT DE LA TERRE ETC. 
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Dans un point dont les coordonnées x, y, z ont des valeurs 
déterminées, et qui par conséquent se déplace avec la terre, 
l'ébranlement parcourra toutes les phases, non N fois par 
seconde, mais N' fois. C'est précisément cette modification 
du nombre des vibrations qui peut être déduite du principe 
de Doppler. 
La quantité A' est la vitesse relative des ondes lumineuses 
par rapport à la terre. 
A partir d'ici nous appliquerons la méthode exposée au 
§ 9. Dans l'étude de la propagation des ondes l'équation 
(2) pourrait servir de point de départ; nous pourrions en 
déduire les expressions qui représentent les vibrations dans 
le voisinage de la terre, là où l'éther est en mouvement. 
Ces expressions contiendraient toujours x, y, z et elles 
seraient des fonctions périodiques de t, avec la période . 
Mais ce sera surtout la direction des ondes dans le mouve- 
ment donné par l'équation (2), dont nous ferons usage dans 
les paragraphes suivants ; la normale des ondes coïncide avec la 
direction déterminée par a, |5, /, dans laquelle l'étoile se 
trouve réellement par rapport à la terre. 
§ 12. Le principe de Huygens peut nous servir, de la même 
manière qu'au § 4, à rechercher comment, à partir d'une pareille 
onde plane, ou en tout autre cas, les vibrations se propagent 
dans un espace pour lequel on admet les hypothèses du § 8. 
Nous supposerons cet espace occupe par une matière pondé- 
rable homogène, de sorte que le coefficient d'entraînement a 
aura partout la même valeur; s'agit-il du mouvement dans 
l'espace céleste ou dans l'air, si l'on veut négliger la réfrac- 
tion atmosphérique, il suffira de poser x = 1. 
Considérons, en premier lieu, l'extension d'un mouvement 
lumineux à partir d'un centre A (fig. 10), soit que la matière 
pondérable qui se trouve en A émette elle-même la lumière, 
soit qu'en ce point l'éther et, s'il y en a, la matière pondérable 
reçoivent les vibrations d'une source quelconque. Un ébranle- 
