MOUVEMENT DE LA TERRE ETC. 
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tropes la même valeur. Celle-ci étant désignée par ,a, la somme 
de (7) et (8) sera : 
AB'B'C , . 
-j— + \^ (qpc — ^A). 
Comme le dernier terme de cette expression est indépen- 
dant de la situation de B\ il faut simplement que 
AB^ ^BTÇ 
A^ 
devienne un minimum lorsque B' occupe la position B, Mais 
il résulte de là que les droites A B et B C sont situées, avec 
la normale .à la surface limite en B, dans un même plan, 
et que les sinus des angles qu'elles font avec cette normale 
sont entre eux dans le rapport de ^, à A^. Je puis me 
dispenser de donner ici la démonstration de cette consé- 
quence. Bornons-nous à remarquer que de l'expression (9) 
a disparu tout ce qui est relatif au mouvement de l'éther 
par rapport à la matière pondérable. Alors même que tout 
est en repos, la manière dont le rayon passe d'un milieu 
dans l'autre est déterminée par la condition que (9) devienne 
un minimum ; or, dans ce cas la réfraction obéit aux lois 
que je viens d'énoncer. 
Que ces lois subsistent encore, pour les rayons relatifs, 
lorsque l'éther est en mouvement par rapport à la matière 
pondérable, c'est ce qui a été démontré d'une manière géné- 
rale, d'abord par M. Stokes dans son Mémoire sur la théorie 
de l'aberration de Fresnel, puis par M. Veltmann. Ces savants 
prirent toutefois pour point de départ de leur démonstration 
l'hypothèse de Fresnel et leur méthode est différente de 
celle que j'ai employée. 
Il importe de remarquer que le résultat obtenu dépend 
entièrement de la valeur qu'on attribue au coefficient d'en- 
traînement. En effet la démonstration donnée est en défaut dès 
que cpB' ne disparaît pas de la somme des expressions (7) et (8). 
