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H. A. LORENTZ. DE l'iNPLUENCE DU 
Or, cela n'a lieu que si ^ =z ^ ^ c'est-cà-dire, si pour des 
milieux différents a est inversement proportionnel à n^, si 
par conséquent cette quantité, qui dans l'éther libre doit 
être = 1, a dans tout autre milieu la valeur -4- . 
La réflexion de la lumière peut être traitée de la même 
manière que la réfraction. Il y a cette difl'érence que les 
ondes réfléchies s'entre-croisent avec les ondes incidentes 
mais cette circonstance ne change rien au raisonnement. On 
reconnaîtra aisément que les lois ordinaires de la réflexion 
ne cessent de s'appliquer aux rayons relatifs, et que pour 
arriver à cette conclusion on n'a besoin d'aucune hypothèse 
sur le coeflicient d'entraînement. Il suflira d'admettre que 
dans le même milieu ce coefficient présente toujours la 
même valeur. 
§ 14. De ce qui précède, il résulte que le chemin des rayons 
relatifs est déterminé par les lois ordinaires de la réfraction, 
même quand la lumière parcourt successivement une série 
de milieux différents. Il en est encore ainsi dans le cas où 
les propriétés du milieu varient par degrés insensibles ce 
qu'on démontre directement de la manière suivante. 
Considérons un milieu, l'atmosphère par exemple, qui est 
isotrope, mais non homogène. En étudiant la propagation des 
ondes dans ce milieu on peut de nouveau appliquer le prin- 
cipe de Huygens ; seulement en construisant les ondes élémen- 
taires de la manière indiquée au § 10 on fera attention à ce 
que les quantités A et -a présentent, dans les différents élé- 
ments de volume, des valeurs différentes. Comme dans les 
cas précédemment traités le rayon lumineux, qui unit con- 
stamment des points conjugués, sera, de tous les chemins 
qui relient deux points A et B, celui qui est parcouru dans 
le temps le plus court. 
Or, pour un élément ds d'une ligne quelconque, le temps 
nécessaire est, comme au § 12 , 
