136 H. A. LORENTZ. DE l'iNFLUENCE DU 
neux et P'Q est normale à Tonde enveloppe. En se rappelant 
les valeurs de P P'Q et P P' on est conduit aux résul- 
tats suivants. 
Si, en quelque point P (fîg. 12), une vitesse P N z= A, 
dirigée suivant la normale d'une onde, est 
Fio- 12 ^ 
composée avec une vitesse P E :=: a q pa- 
rallèle à la direction dans laquelle l'éther 
se meut par rapport à la matière pondé- 
rable, la résultante P S aura la direction 
du rayon lumineux et représentera préci- 
sément la vitesse que, plus haut, nous avons 
nommée B, 
Ou bien : si cette dernière vitesse P S=zB 
est composée avec une vitesse P E' = x q 
opposée à la direction dans laquelle se déplace l'éther, la 
résultante indiquera la direction de la normale de Tonde. 
De ces propositions découlent quelques conséquences. 
a. Si â désigne de nouveau Tangle que P S forme avec P E, 
Tangle e compris entre le rayon lumineux et la normale à 
Tonde est déterminé par 
K Q sin â 
sm e = — i f 
ou, si Ton se borne à la première puissance de -| , par 
ic Q sin â 
b. Pour obtenir ce qu'on peut appeler la vitesse des ondes 
il faudra diviser par d t la distance , mesurée dans la direc- 
tion de la normale, des positions qu'une onde occupe aux 
instants t ç^i t -\- d t. En comparant cette distance avec la 
longueur d'un élément du rayon lumineux on trouvera 
pour la vitesse cherchée la valeur B cose. Si Ton néglige les 
quantités du second ordre par rapport à ^ , il est permis de 
