MOUVEMENT DE LA TERRE ETC. 
137 
remplacer B cos e par B et d'entendre par â, dans l'équation 
précédemment trouvée B = A -\- x q cos â, l'angle que la nor- 
male aux ondes fait avec la direction du mouvement de l'éther. 
Cet angle, en effet, ne diffère de â que de la petite quantité e. 
On peut comparer le résultat que je viens d'énoncer avec 
celui qui a été obtenu au § 11. 
c. Nous pouvons (fig. 13) construire un parallélogramme 
psne' semblable à P S N E' de la fig. 12, 
mais dans lequel le côté p s ne soit pas rz: B, 
A 
Fioc. 43, 
mais — A. Le côté p e ' devient alors = x o 
B 
ou de nouveau = k (>, quand on s'en tient aux 
quantités du premier ordre. Donc, si l'on se 
représente dans la direction du rayon lumi- 
neux une vitesse A et qu'on la compose avec 
une vitesse x q opposée à celle du mouvement 
de l'éther, la résultante donnera encore la 
direction de la normale à l'onde, quoique sa valeur devienne 
différente de A. 
d. Étant donné un faisceau de rayons lumineux dans un 
espace où le mouvement de l'éther est connu, on peut déter- 
miner les positions successives d'une onde. 
Supposons, par exemple, que, dans un milieu homogène, des 
rayons rectilignes partent d'un même point A. Prenons ce 
point pour origine des coordonnées et soit l la distance d'un 
point quelconque {x, y,z) à A. Les composantes d'une vitesse 
A, prise dans la direction du rayon lumineux, sont alors: 
^ A 
y A 
T^' 
^ A 
(12) 
et celles de la vitesse x q opposée à la direction du mouve- 
ment de l'éther: 
d (f) 
La résultante de A et x q sl donc pour composantes 
